一个广义双曲抛物系统的全局光滑解的存在性和指数稳定性
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1 什么叫CFL数?CFL数是收敛条件,具体是差分方程的依赖域必须包含相应微分方程的依赖域,最简单可以理解为时间推进求解的速度必须大于物理扰动传播的速度,只有这样才能将物理上所有的扰动俘获到。
Time stepping technique是指时间推进技术,一般有统一时间步长和当地时间步长,而选择当地时间步长也就是当地CFL条件允许的最大时间步长,采用这种方法能够加速收敛,节省计算时间。
RCFL条件的来历在有限差分和有限体积方法中的稳定性和收敛性分析中有一个很重要的概念------CFL条件。
CFL条件是以Courant,Friedrichs,Lewy三个人的名字命名的,他们最早在1928年一篇关于偏微分方程的有限差分方法的文章中首次踢出这个概念的时候,并不是用来分析差分格式的稳定性,而是仅仅以有限差分方法作为分析工具来证明某些偏微分方程的解的存在性的。
其基本思想是先构造PDE的差分方程得到一个逼近解的序列,只要知道在给定的网格系统下这个逼近序列收敛,那么久很容易证明这个收敛解就是愿微分方程的解。
Courant,Friedrichs,Lewy发现,要使这个逼近序列收敛,必须满足一个条件,那就是著名的CFL条件,记述如下:CFL condition:An numerical method can be convergent only if its numerical domain of dependence contains the true domain of dependence of the PDE,at least in the limit as dt and dx go to zero.随着计算机的迅猛发展,有限差分方法和有限体积方法越来越多的应用于流体力学的数值模拟中,CFL条件作为一个格式稳定性和收敛性的判据,也随之显得非常重要了。
但值得注意的是,CFL条件仅仅是稳定性(收敛性)的必要条件,而不是充分条件,举例来说,数值流通量构造方法中的算术平均构造,它在dt足够小的情况下是可以满足CFL条件,但对于双曲问题而言这种构造方法是不稳定,不可用的。
黎曼流形上双曲梯度流光滑解的整体存在性罗少盈【期刊名称】《《高校应用数学学报A辑》》【年(卷),期】2015(000)002【总页数】6页(P217-222)【关键词】双曲梯度流; 黎曼流形; 光滑解; 整体存在性; 衰减估计【作者】罗少盈【作者单位】浙江大学数学系,浙江杭州310027【正文语种】中文【中图分类】O175.27偏微分方程的应用日渐深入了其他各个领域.过去几十年,几何学者们用偏微分方程的方法,在流形结构的演化中取得了重大进展.其中,Ricci流[1]尤为突出,它在著名的Poincar´e猜想中起了决定性作用(见[2-4]).此外,平均曲率流(逆平均曲率流)也十分重要,它被用来证明由Huisken和Ilmanen提出的广义相对论中的Riemannian-Penrose不等式(见[5]),同时也被用于图像处理研究的很多方面(参见[6]).孔德兴及其合作者提出了双曲几何流–一种新的工具用来理解流形的度量和结构具有的波动特性和波动现象(见[7-15]).其他有关文献可参阅[16-18].近来,孔德兴及合作者提出了一类新的几何流[19]-(1+n)维Minkowski时空R1+n 中以图的形式表示的双曲梯度流.这类流通过Rn空间中的向量场的一阶双曲发展方程来描述,用来演化所考虑的图的切平面.这是不同于Ricci流,平均曲率流和其他已有双曲几何流的.更进一步,孔德兴及合作者将双曲梯度流从Minkowski时空推广到了黎曼流形[20].本文考虑黎曼流形上的双曲梯度流.§2给出了方程及主要定理.§3利用特征线方法研究方程光滑解整体存在的充要条件,并可得解的唯一性,§4导出了解的衰减估计. 设(M,g)是完备的n维黎曼流形,t∈R+,定义映射X如下:X是切向量场.黎曼流形上的双曲梯度流由下式给出[20]:▽是流形上的Levi-Civita联络.设(U;xi)为M上的局部坐标系,则X=Xi(t,x)∂i,(HGrF)可化为其中(i,j,k=1,···,n)是Christo ff el记号,上式中使用了爱因斯坦求和约定.事实上, (HGrF)可以被视作黎曼流形上的Burgers方程.设(M,g)是完备的无共轭点的n维黎曼流形,将考虑(HGrF)的给定如下初值的问题: 这里X0是流形上给定的切向量场.本文的主要定理如下:定理2.1 若X0是流形上给定的切向量场且C1模有界,则Cauchy问题(HGrF)-(IC)在R+× M上有唯一整体C1解当且仅当∀p∈M有即n×n阶矩阵的所有特征值(局部坐标系下)非负.定理2.2 在定理2.1的假设下,若X0∈C2且存在正数δ>0,使得对任意p∈M有则Cauchy问题(HGrF)-(IC)在R+×M上有唯一整体C2解,进一步有这里Ci(i=1,2)是仅依赖于δ和X0的C2模,不依赖于t的常数.定理2.1和2.2给出了Cauchy问题(HGrF)-(IC)的光滑解的整体存在性,唯一性和衰减估计.注2.1 若定理2.1中的假设(1)不满足,则Cauchy问题(HGrF)-(IC)的光滑解将在有限时间内破裂,形成奇性(即激波).注2.2 (M,g)为n维黎曼流形,X为切向量场,带粘性项的双曲梯度流方程可表示为其中,∆是Laplace-Beltrami算子;ε是正常数,表示粘性系数.带粘性项的双曲梯度流可以看做是流形上带粘性项的Burgers方程,是一组抛物方程.本节考虑如下Cauchy问题的解:在局部坐标系(U;xi)下,X(t,p)可表示为,方程(5)化为下面,证明定理2.1.证首先证明充分性.定义特征线:沿着特征线,由方程(6)的第一式可得因此,Xi(i=1,···,n)沿着特征线保持常数,即注意到X0是C1模有界的,结合(7),(8)可知,映射Πt对任意t是适当的只要x(t)仍在局部坐标系内.定义映射Πt的Jacobi矩阵如下:由此可得根据Hadamard引理,映射Πt是C1微分同胚的.若方程解的存在性与局部坐标选取无关,可以将各个局部坐标系粘起来,得到解的整体存在性.将在下面的段落中对此进行证明.这里先假设解与局部坐标系选取无关,因此对任意t∈R+,根据式(9),X(t,p)(p∈M)由且仅由X0(p)决定,即Cauchy问题(5)有唯一整体解.接下来用反证法证明必要性.定义若存在点α0∈M使得d(SpectrumV0(α0),R−)<0,则存在某一时刻t0,沿着从α0出发的特征线有下式成立,这与解的整体存在矛盾.必要性证毕.下面说明解的存在与局部坐标系选取无关.设(U;xi),是M上同一区域的两个局部坐标系,两坐标系之间的Jacobi矩阵为【相关文献】[1]Hamilton R S.Three-manifolds with positive Ricci curvature[J].J Di ff erential Geom,1982, 17:255-306.[2]Perelman G.The entropy formula for the Ricci fl ow and its geometric applications[J]. arXiv:math/0211159.[3]Perelman G.Ricci fl ow with surgery on three-manifolds[J].arXiv:math/0303109.[4]Perelman G.Finite extinction time for the solutions to the Ricci fl ow on certain threemanifolds[J].arXiv:math/0307245.[5]Huisken G,Ilmanen T.The inverse mean curvature fl ow and the Riemannian-Penrose inequality[J].J Di ff erential Geom,2001,59:353-437.[6]Aubert G,Kornprobst P.Mathematical problems in image processing[M].New York: Springer,2006.[7]Dai Wenrong,Kong Dexing,Liu Kefeng.Dissipative hyperbolic geometric fl ow[J].Asian J Math,2008,12:345-364.[8]Dai Wenrong,Kong Dexing,Liu Kefeng.Hyperbolic geometric fl ow(I):short-time existence and nonlinear stability[J].Pure Appl Math Q(Special Issue:In honor of Michael Atiyah and Isadore Singer),2010,6:331-359.[9]He Chunlei,Kong Dexing,Liu Kefeng.Hyperbolic mean curvature fl ow[J].J Di ff erential Equations,2009,246:373-390.[10]Kong Dexing.Hyperbolic geometric fl ow[A].Ji Lizhen,Liu Kefeng,Yang Le,et al.,eds., Proceedings of the 4th International Congress of Chinese Mathematicians VOl.II.Beijing: Higher Education Press,2007:95-110.[11]Kong Dexing,Liu Kefeng.Wave character of metrics and hyperbolic geometric fl ow[J].J Math Phys,2007,48:103508.[12]Kong Dexing,Liu Kefeng,Wang Yuzhu.Life-span of classical solutions to hyperbolic geometric fl ow in two space variables with slow decay initial data[J].Comm Partial Di ff erential Equations,2011,36:162-184.[13]Kong Dexing,Liu Kefeng,Wang Zenggui.Hyperbolic mean curvature fl ow:Evolution of plane curves[J].Acta Mathematica Scientia(A special issue dedicated to Professor Wu Wenjun’s 90th birthday),2009,29:493-514.[14]Kong Dexing,Liu Kefeng,Xu Deliang.The hyperbolic geometric fl ow on Riemann surfaces[J].Comm Partial Di ff erential Equations,2009,34:553-580.[15]Kong Dexing,Wang Zenggui.Formation of singularities in the motion of plane curves under hyperbolic mean curvature fl ow[J].J Di ff erential Equations,2009,247:1694-1719. [16]Gurtin M E,Podio-Guidugli P.A hyperbolic theory for the evolution of plane curves[J]. SIAM J Math Anal,1991,22:575-586.[17]LeFloch P G,Smoczyk K.The hyperbolic mean curvature fl ow[J].J Math Pures Appl,2008, 90:591-614.[18]Rotstein H G,Brandon S,Novick-Cohen A.Hyperbolic fl ow by meancurvature[J].Journal of Crystal Growth,1999,198-199:1256-1261.[19]Kong Dexing,Liu Kefeng.Hyperbolic gradient fl ow:evolution of graphs in Rn+1[A].In: Dong Yuxin,Fu Jixiang,Lu Guozhen,et al.eds,Recent developments in geometry and analysis[C].Beijing:Higher Education Press,2012:165-178.[20]Kong Dexing,Liu Kefeng.Hyperbolic gradient fl ow.private communication,2010.。
一类双曲-抛物型方程的广义解
石兰芳
【期刊名称】《大气科学学报》
【年(卷),期】2006(029)003
【摘要】讨论了一类奇摄动双曲-抛物型方程广义初边值问题,在适当的条件下,用Galerkin方法研究了广义解的存在性、唯一性,同时得到了解的渐近估计式.【总页数】5页(P429-433)
【作者】石兰芳
【作者单位】南京信息工程大学,数学系,江苏,南京,210044
【正文语种】中文
【中图分类】O175.27
【相关文献】
1.一类退化抛物型方程广义解的局部有界性 [J], 王向东;梁(汲金)延
2.一类非线性抛物型方程广义解的唯一性 [J], 任留成
3.一类退化抛物型方程广义解梯度的Holder连续性 [J], 梁学信;王向东
4.一类双边退缩抛物型方程的混合问题的广义解的正则性 [J], 韩普宪;王向东
5.一类拟线性抛物型方程广义解的H lder连续性 [J], 王向东
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偏微分方程理论的归纳与总结偏微分方程是数学中的一个重要分支,它研究的是含有多个未知函数的方程,其中的未知函数是关于多个自变量的函数。
偏微分方程的研究对于理解自然界中的现象和发展科学技术具有重要意义。
在过去的几个世纪里,人们通过总结和归纳,逐渐建立了偏微分方程的理论体系。
偏微分方程的研究始于19世纪,著名的数学家欧拉、拉普拉斯、傅里叶等为偏微分方程的理论奠定了基础。
他们研究了常见的偏微分方程类型,如波动方程、热传导方程、拉普拉斯方程等,并给出了一些基本的解法。
随后,泊松、高斯等学者继续发展了偏微分方程的理论和解法,为后来的研究提供了重要的参考。
随着工业、天文学、物理学等学科的快速发展,人们遇到了更加复杂和多样的问题,已有的偏微分方程理论有时不能很好地解决这些问题。
于是,数学家们开始探索新的偏微分方程类型和解法。
20世纪是偏微分方程研究的重要时期,很多杰出的数学家为此做出了巨大贡献。
他们提出了更加复杂的偏微分方程模型,研究了抽象的偏微分方程理论,发展了更加高级和深奥的解法。
总结起来,偏微分方程的理论可以归纳为以下几个方面。
首先是分类。
根据方程的形式、性质和应用领域,偏微分方程可以被划分为多个类型。
常见的类型包括椭圆型、双曲型和抛物型方程。
椭圆型方程描述静态问题,如拉普拉斯方程;双曲型方程描述波动问题,如波动方程;抛物型方程描述演化问题,如热传导方程。
每种类型的方程都有其特定的性质和解法。
其次是解法。
偏微分方程的解法可以归为分析解法和数值解法两大类。
分析解法是通过推导公式或利用已知解的性质来求得方程的解。
数值解法则是通过将偏微分方程离散化,转化为代数方程组,然后利用计算机进行求解。
数值解法的发展使得人们能够处理更加复杂和现实的问题,对于科学和工程领域的发展起到了巨大的推动作用。
再次是理论。
偏微分方程的理论研究主要包括存在性、唯一性和稳定性等方面。
针对不同的方程类型,数学家们通过选择适当的函数空间、利用分析和几何的方法,研究了方程解的存在性和唯一性。
带非抛物项的非线性发展方程的解的适定性非抛物项的非线性发展方程是一类常见的非线性偏微分方程,如Korteweg-de Vries方程、Burgers方程等。
这些方程往往涉及到物理实际问题的建模,具有广泛的应用背景。
在研究非抛物项的非线性发展方程的解的适定性时,我们关注以下几个方面:初值问题的适定性、全局解的存在性和稳定性,以及光滑解的存在性。
首先,我们考虑初值问题的适定性。
对于一个给定的非抛物项的非线性发展方程,我们通常需要考虑其在$t=0$时刻的初值问题。
初值问题的适定性指的是,在给定的初始条件下,方程是否存在唯一的局部解,以及该解在几何上和物理上的特性。
初值问题的适定性可以通过使用合适的函数空间和适当的数学工具来分析。
例如,使用Sobolev空间和能量估计来探讨局部解的存在性和唯一性。
对于一些特殊类型的非线性发展方程,可以使用双曲型方程的理论来证明初值问题的适定性。
其次,我们关注全局解的存在性和稳定性。
全局解是指考虑非抛物项的非线性发展方程在定义域上的解的存在性。
换句话说,我们要证明该方程的解在整个时间范围内是存在的。
全局解的存在性通常要求方程具有良好的非线性性质,例如能量守恒、保持非负性或者一些限制条件。
稳定性是指方程的解对初值和参数的微小扰动是稳定的,即微小扰动不会引起解的显著变化。
全局解和稳定性的研究对于理解方程的动力学行为和长时间演化的特性至关重要。
最后,我们考虑光滑解的存在性。
光滑解是指方程的解在定义域上具有足够的光滑性。
对于非抛物项的非线性发展方程,通常出现的是弱解或者分布解。
弱解通常只具有有限的光滑性,不满足传统的光滑解的定义。
而分布解则可以通过广义函数的理论进行定义,其光滑性更强。
对于光滑解的存在性的研究需要运用一些数学工具,如微分方程的理论、变分方法和极值原理等。
总结起来,非抛物项的非线性发展方程的解的适定性研究涉及到初值问题的适定性、全局解的存在性和稳定性、以及光滑解的存在性等方面。
具有退化扩散的抛物—抛物keller-segel方程组全局弱解的存在性几类退化Keller-Segel方程一致L~∞有界弱解的存在性现如今,随着交叉学科研究风靡全世界,越来越多的数学家开始关注其他学科的模型,例如生物模型,化学模型和物理模型.在这篇文章中,我们将研究一个非常有趣的关于细菌趋化性的生物数学模型:Keller-Segel模型.Keller-Segel模型是由Keller和Segel在1970年[1,2]提出的,它主要描述的是网柄菌的生物趋化性.在这个模型中,细菌被一种化学物质所吸引,并且可以释放出同一种化学物质.我们研究的主要目标是对于两种不同的退化Keller-Segel模型,证明其弱解的全局存在性.这篇文章的主要内容如下:在第一章中,我们介绍了Keller-Segel模型的背景信息.通过叙述原始模型的构造过程,我们希望读者能够更深入而全面的了解Keller-Segel模型.我们还列出了一些著名的简化模型以及优雅的结果,旨在向读者展示Keller-Segel模型的动人之处,从而吸引更多的人投身到研究中来.随后,我们陈述了此文灵感的来源,克服的困难以及得到的结论.我们还在这一章中给出了一些尚未解决的问题.在第二章中,我们研究了如下的退化抛物-抛物Keller-Segel模型:这里d≥3,扩散指数0m2-2/d其中,u(x,t)表示细菌的密度,v(x,t)表示化学物质的浓度.不失一般性地,我们假设v(x,0)=0,即最初的容器中并没有化学物质,随后由细菌产生.为了证明弱解的全局存在性,我们首先要得到先验估计.对于已经被广泛研究的退化抛物-椭圆Keller-Segel方程,具有最佳常数的Hardy-Littlewood-Sobolev不等式是进行估计的关键:然而在退化的抛物一抛物Keller-Segel方程中,HLS不等式不再适用,因为v(x,t)无法由基本解的形式表出.因此,我们利用半群理论代替HLS不等式进行先验估计.以下关于半群的定义及估计是标准的.考虑柯西问题:定义0.0.1.设T>0,p≥1(?)以及(?).函数(?)满足是问题(2)在[0,T]上唯一的温和解.这里热半群算子et△为(?),其中G(x,t)是热核即(?)不难证明,上面定义的温和解也是方程的一个弱解.接下来,我们介绍一个著名的热核的最大Lp模正则性结论,它是进行先验估计的关键.引理0.0.1.假设1p+∞,T0.那么对每一个f∈Lp(0,T;Lp(Rd)),方程(2)在Lp(0,T;Lp(Rd))的意义下,有且仅有一个解h(x,t)满足h0(x)=0.进一步地,对所有的f∈Lp(0,T;Lp(Rd)存在一个只与p有关的正常数Cp,使得现在,应用最大Lp模正则性以及一些标准估计,我们得到了方程(1)弱解的先验估计:众所周知,弱解的L1模和L∞模有界是两个非常重要的性质.在进行先验估计的过程中,我们能够得到弱解的质量守恒.接下来,我们将应用Bootstrap迭代的方法证明弱解的L∞模是一致有界的.根据上面所得到的弱解的先验估计,我们能够通过构造(1)的正则化问题来证明方程弱解的全局存在性,即证明第二章的主要定理.我们考虑如下的正则化问题:对ε0,其中d≥3,0m2-2/d对初值u0ε(x)进行适当的假设,我们能够证明正则化问题存在一个经典解且满足定理0.0.1中所有的先验估计.在整个证明的过程中,我们主要遇到的困难是无法应用Aubin-Lions引理证明强收敛,因为只得到了的一致有界性而不是▽uε模的.因此,我们需要应用Aubin-Lions-Dubinskii引理[3]:引理0.0.2.设B,Y是Banach空间,M+是B中的一个非负半赋范锥,且满足M+∩Y≠(?),1≤p≤∞.如果(i)M+→B是紧的,(ii)对所有(ωn)(?)B,当n→∞时,在B中有ωn→ω,在Y中有ωn→0,则ω=0,(iii)U(?)Lp(0,T;M+∩Y)且在Lp(0,T;M+)中有界,(ⅳ)当h→0时,在u∈U中一致地有||u(t+h-h)-u(t)||Lp(0,T-h;Y)→0,那么U在Lp(0,T;B)中是相对紧的.为了应用Aubin-Lions-Dubinskii引理,我们选取B=Lp(Ω),并构造是一个满足下面定义的Lp+1中的非负半赋范锥.定义0.0.2.设B是一个Banach空间,M+(?)B满足(1)对所有的u∈M+,C≥0有有Cu∈M+,(2)存在函数[·]:M+→[0,∞),使得当且仅当u=0时,[u]=0,(3)对所有C≥0,有[Cu]=C[u],那么M+是B中的一个非负半赋范锥.从而,应用Aubin-Lions-Dubinskii引理,我们可以逐步的证明全局弱解的存在性.此外,当1m2-2/d时,弱解还是一个弱熵解.我们已经列出了证明第二章中存在性定理的重要思想,现在我们给出定理的完整叙述:在第二章的最后,我们证明了弱解的局部存在性并给出了一个爆破准则.当0m2-2/d时,退化抛物-抛物Keller-Segel方程弱解的有限时间爆破仍然是一个公开问题.第三章,我们在d≥3的情况下提出了p-LaplaceKeller-Segel方程:其中p1.这个模型是退化抛物-椭圆Keller-Segel模型的一个自然延伸,因为多孔介质方程和p-Laplace方程都叫作非线性扩散方程.二者虽然属于不同的领域,但在描述的现象上,使用的技巧上以及获得的结果上都有很多重合之处.在这个p-LaplaceKeller-Segel方程中,我们找到了一个临界指数p,它与方程(1)中的m=2-2/d扮演相同的角色.当p=3d/d+1时,如果(u,v)是方程(5)的一个解,我们构造u的质量守恒坐标变换以及相应的v的坐标变换那么(uλ,vλ)也是方程(5)的一个解.因此,我们将p=3d/d+1称为临界指数.对一般的p,(u λ,vλ)满足如下的方程根据p的不同取值,我们将问题分为超临界情形和次临界情形.当1p3d/d+1时,我们称为超临界情形.在超临界问题中,当细菌密度很高时,聚合作用强于扩散作用,导致有限时间爆破;当细菌密度很低时,扩散作用强于聚合作用,导致无限时间的传播.相应地,当p3d/d+1时,我们称为次临界情形.在次临界问题中,当细菌密度很高时,扩散作用强于聚合作用,阻止了有限时间爆破;当细菌密度很低时,聚合作用强于扩散作用,从而阻止了无限时间的传播.在第三章中,我们的主要目的是在超临界大初值假设下,证明方程(5)弱解的全局存在性.为了证明定理,我们首先要进行先验估计:对于p-LaplaceKeller-Segel方程,我们并没有像第二章一样得到u的质量守恒,这是一个公开问题.但是使用Bootstrap迭代方法,我们同样能够得到方程(5)弱解的L∞一致有界性.证明过程中的主要思想与定理0.0.2基本相同,但细节上却存在很大差异.得到弱解的先验估计后,我们构造方程(5)对应的正则化问题来证明本章中最主要的存在性定理:对于ε0这里α(d)是d-维单位球的体积.对初值u0ε(x)进行适当的假设,我们能够证明正则化问题存在一个经典解且满足定理0.0.4中所有的先验估计.那么结合Aubin-Lion引理得到的强收敛以及一致有界估计得到的弱收敛,我们能够证明第三章的主要定理:定理0.06.设d≥3,1p3d/d+1,q=d(3-p)/p.如果u0∈L+1(Rd)∩L ∞(Rd),A(d,p)=Cp,d3-p-‖u0‖Lq3-p0,其中Cp,d=[qpp/Kp(d,p)(q-2)+p)p]1/3-p是一个常数,那么方程(5)存在一个非负的全局弱解(u,v),使得定理0.04中所有的先验估计以及定理0.05中的L∞一致有界估计都成立.定理的证明过程中,困难的部分是用单调算子理论得到非线性项的极限.下面的引理是单调算子的一个重要性质:引理0.0.3.对任意η,η'∈Rd,下列不等式成立其中C1和和C2是两个只依赖于p的正数.当1p3d/d+1时,p-LaplaceKeller-Segel方程弱解的有限时间爆破仍然是有待解决的问题。
关于一个具奇异测度系数抛物型方程径向弱解的存在和唯一性在本文中,我们证明了一个二阶线性抛物方程N-D(N>2)径向弱解的存在和唯一性。
此方程在数学上的研究兴趣在于其系数包含了单边Dirac函数和其径向解在r=O处的退化性。
但我们没有得到类似[1]中1-D情形关于径向弱解的一些正则性的结果。
在薄层导体的研究中,粒子的扩散是一类重要的现象,由于电扩散的降解能导致金属的毁坏。
在很多情况下能产生电扩散,包括因薄层导体工业技术物理状况的处理和薄层导体及替代材料的物理化学特征引起的电机械压力。
具体物理背景参见[8,9]。
在[1]中,作者们研究了有限区间[0,1]上的薄层导体问题,也即是我们将要研究的抛物方程的1维情形。
在本文中,我们将继续研究此抛物方程的N(N>2)维情形。
于是,在电扩散的条件下,对标准的电机械压力u=u(x,t)可建立如下的模型:设B是R~N(N>2)中的单位球,B是单位球面,此模型导出如下的抛物方程初边值问题: 在第1节中我们给出问题(11)弱解的定义: 定义1.1称函数试约是问题(11)的弱解,如果关于一个具奇异测度系数抛物型方程径向弱解的存在和唯一性在第2节中,我们先对单边Dirac(H)中方程系数的奇异性以及方程在则化问题:函数进行正则化,另外由于问题的退化性,我们考虑如下的正我们利用比较原理得到了正则解的加权最大模和加权一阶导数的一致性估计;利用Green函数的方法我们证明了正则解二阶导数于区间巨,1{上的一致估计,最终我们得到了如下的引理: 在第3节中,我们先利用前面我们得到的估计,证明了径向弱解的存在性,并有如下的定理: 定理3.1假设f与g满足(1.1),则问题(11)至少存在一个弱解. 接着,我们利用Holmgren方法得到径向弱解的唯一性,并有如下的定理: 定理3.2在定理3.1的假设下,则问题(H)的弱解是唯一的. 至此,我们完成了径向弱解的存在性和唯一性的证明.。
偏微分方程理论与实际问题求解方法研究导言:偏微分方程(Partial Differential Equations, PDEs)是描述自然现象中变化与发展过程的数学模型,被广泛应用于物理、工程、金融等领域。
解决实际问题涉及到偏微分方程的求解方法研究,既需要深入理解偏微分方程的理论基础,又需要掌握有效的数值计算方法。
本文将对偏微分方程理论与实际问题求解方法展开研究讨论。
1. 偏微分方程的基本理论:1.1 偏微分方程的分类:偏微分方程可分为椭圆型、双曲型和抛物型三种类型。
椭圆型方程描述的是静态问题,如静电场的分布;双曲型方程描述的是波动问题,如声波传播;抛物型方程描述的是扩散和传热问题,如热传导方程。
1.2 解的存在性和唯一性:对于某些偏微分方程,解的存在性和唯一性是一个重要的问题。
根据边界条件、初值条件等给定条件,可以证明方程的解是存在且唯一的。
这为实际问题的数学建模提供了基础。
2. 偏微分方程的求解方法:2.1 分离变量法:对于某些特殊形式的偏微分方程,可以通过分离变量法求解。
该方法通过假设方程的解可以分解为若干个单变量的函数,将偏微分方程转化为一系列常微分方程,并通过求解常微分方程得到解。
2.2 特征线法:双曲型和抛物型偏微分方程常常可以利用特征线法求解。
该方法通过沿着特征线方向引入新的变量,将偏微分方程转化为常微分方程,并通过求解常微分方程得到解。
2.3 变换法:某些偏微分方程可以通过变换法将其转化为简化形式。
常见的变换包括小量变换、相似变量变换、齐次化变换等。
通过变换后的方程求解,可以获得原方程的解。
2.4 数值计算方法:对于复杂的偏微分方程,常常无法得到解析解。
此时需要借助数值计算方法进行求解。
常用的数值方法包括有限差分法、有限元法、有限体积法等。
这些方法将偏微分方程离散化,通过数值近似求解。
3. 实际问题求解方法:3.1 实例1:扩散方程的数值求解扩散方程是描述物质扩散过程的重要方程。
伪抛物方程组解的全局存在姜迪彪;曾有栋;魏丹【摘要】This paper deals with the Cauchy problem to nonlinear pseudo-parabolic system ut -Δut =Δu+uαvp, vt -Δvt =Δv+uqvβwhere, q≥0,α,β≥0. we first applied contraction mapping to ob-tain that local solutions are existence. And then we investigate that the solutions are globalwhileα,β≤1and pq≤(1-α)(1-β) by use upper and lower solutions method.%研究如下非线性伪抛物方程组柯西问题解的全局存在性,ut-Δut=Δu+uαvp,vt-Δvt=Δv+uqvβ,这里p,q≥0,α,β≥0.首先应用压缩映射原理得到解的局部存在性,之后运用上下解方法研究α,β≤1,pq≤(1-α)(1-β)时解的全局存在性.【期刊名称】《福州大学学报(自然科学版)》【年(卷),期】2017(045)003【总页数】5页(P312-316)【关键词】非线性伪抛物方程组;局部存在;全局存在;柯西问题【作者】姜迪彪;曾有栋;魏丹【作者单位】福州大学数学与计算机科学学院,福建福州 350116;福州大学数学与计算机科学学院,福建福州 350116;福州大学数学与计算机科学学院,福建福州350116【正文语种】中文【中图分类】O175.26考虑下面非线性伪抛物系统的柯西问题解的全局存在性, 有式(1)中α, β, p, q≥0,并且满足α+p>0和β+q>0. u0(x)和v0(x)都是非负有界和适当光滑的函数. 这类方程描述了一类重要的物理过程,比如, 非线性扩散长波的单向传播, 透过裂缝岩石均匀流体的渗透, 传导问题中的双温控制模型.对于伪抛物方程近些年被广泛研究. Cao等[1]研究了当0<p≤1时,解全局存在, 并确定了它的Fujita临界指标是pc=1+, 对于p>pc=1+的结论亦可参考文献[2]. 目前, Yang等[3]研究了耦合的伪抛物方程组:当p≥1, q≥1, pq>1时确定了它的Fujita临界指标和第二临界指标分别是:根据以往的研究, 式(1)爆破和全局存在临界指标以及解的渐进性质仍然是一个开放性的问题. 本研究对这些开放性问题进行初步探索, 得到式(1)解的局部存在性和在一定条件下解的全局存在性.对于非线性伪抛物系统(1), 类似于文献[3],可得其中: I(t)=exp(-t(kΔ-I)-1Δ),B=-(kΔ-I)-1, 算子I(t)和B的性质参考文献[2-7].定义1 如果(u, v)∈C([0, T]; C(n)∩L∞(n))2且满足积分方程(4)和(5), 则称(u, v)是柯西问题(式(1))在[0, T]上的适度解.引理1 设ε∈(0, 1), 式(1)的初值满足u0, v0∈C2+ε(n), 则式(1)在C([0, T];C(n)∩L∞(n))2中具有积分方程(4)、 (5)形式的适度解(u, v),该解属于(C1([0, T]; C2(n)))2且是古典解.证明设(u, v)在C([0, T]; C(n)∩L∞(n))2中是式(1)的适度解. 由算子I(t)和B的性质可得u, v∈C([0, T]; Cε(n)), 对某个0<θ≤ε, 有uα, uq, vp, vβ∈C([0,T]; Cθ(n)). 则可得u, v∈C([0, T]; C2+θ(n)). 易证(u, v)满足式(1)且正是式(1)的古典解.根据文献[2]可知对于非负初值, 柯西问题(式(1))的解也是非负的.类似文[1] 中定义2.2的叙述, 下面给出耦合适度上下解的定义.定义2 称函数(u′, v′)是柯西问题在[0, T]上的上(下)适度解, 如果(u′, v′)∈C([0, T]; C(n)∩L∞(n))2且满足如果,分别是柯西问题(式(1))的上下适度解,且满足n, t∈[0, T])则函数称为柯西问题(式(1))耦合的上下适度解.2.1 解的局部存在性定理1 (局部存在性)设0≤u0, v0∈C(n)∩L∞(n),α, β≥0, pq>0,则存在T(0<T≤+∞)使得(u, v)是式(1)唯一的非负适度解(u, v)∈C([0, T]; C(n)∩L∞(n))2.证明 I)首先设p, q, α, β≥1,由标准的不动点定理即可推出式(4)和式(5)在n×[0, T], 0<T≤+∞上存在唯一非负有界解. 记设(u, v)∈X∩BR, BR=, 定义Ψ(u, v)=(Φ1(u, v), Φ2(u, v)),其中设(u, v)∈X∩BR, 首先可得Φ1(u, v)≥0, Φ2(u, v)≥0. 又因为其中: C1是大于零常数, 不依赖于T、 u和u0. 因此, 如果令则可得:类似地可以得到综上可得Ψ(u, v)∈X∩BR.对于(u1, v1)∈X∩BR,(u2, v2)∈X∩BR, 可得令可得综上可知, 当R满足上面条件时, Ψ是XR上的压缩映射, 因此由Banach空间压缩映射原理可得结论.II)如果至少有一指标小于1, 存在性可采取文献[8]中相关性讨论得到. 为了简洁, 在这里简略说明如何证明0≤α<1, p, q, β≥1的情形, 一般的情形也可类似得到. 令序列{gn}是全局Lipschitz函数, 并且对任意给定的n满足:考虑下面的逼近问题像步骤I)部分一样讨论, 则在某个(0, T)×n上可得与方程组(6)相关的积分方程唯一非负适度解(un(t), vn(t)). 此外, 如果n≥m, 有un(t)≤um(t), vn(t)≤vm(t)成立. 因此, 序列{un(t)}和{vn(t)}非增且下方有界. 令n→∞, 也可得到与I)部分相关的结论. 证明完毕.2.2 解的全局存在理论定理2 设α≤1, β≤1和pq≤(1-α)(1-β), 初值满足0≤u0, v0∈Cα(n), α∈(0, 1)则对任意给定的T>0, 柯西问题(式(1))至少存在一个非负适度解.证明 1)先构造单调序列证明解的全局存在, 这和一般的抛物型方程组所用的上下解方法并不相同. 令是柯西问题(式(1))耦合的上下适度解, 则可通过下面的迭代过程得到两个非负单调序列其中m=1, 2, …, n则序列满足下面的单调性质:另外记映射:Φi:C([0, T]; C(n)∩L∞(n))→C([0, T]; C(n)∩L∞(n)) (i=1, 2)则所以u, v∈C([0, T]; C(n)∩L∞(n)). 此外因此映射Φ1是紧的和连续的. 同理可知Φ2也是紧的和连续的. 根据致密性原理和上下解方法可得柯西问题(式(1))存在一个最小适度解和一个最大适度解E.2)选取满足条件的耦合上下适度解. 由定理条件可知·≥1, 则存在使得≥, ≥. 此时柯西问题(式(1))耦合上下适度解可选取如下:直接计算并注意到pl≤m(1-α)和<m<1, 如果A充分大可得:同理, 由qm≤l(1-β)和1/2< l < 1, 如果A充分大可得:即是问题 (1)的上适度解, 容易验证是式(1)的下适度解, 证明完毕.【相关文献】[1] CAO Y, YIN J X, WANG C P. Cauchy problems of semilinear pseudo-parabolic equation[J]. Journal of Differential Equations, 2009, 246(12): 4 568-4 590.[2] KAIKINA E I, NAUMKIN P I, SHISHMAREV I A. The Cauchy problem for a Sobolev type equation with a power nonlinearity[J]. Izv Ross Akad Nauk Ser Mat, 2005(1): 61-114. [3] YANG J G, CAO Y, ZHENG S N. Fujita phenomena in nonlinear pseudo-parabolic system[J]. Science China Mathematics, 2014, 57(3): 555-568.[4] GOPALA R V R, TING T W. Solutions of pseudo-heat equations in the whole space[J]. Archive for Rational Mechanics and Analysis, 1972, 49(1): 57-78.[5] KARCH G. Asymptotic behaviour of solutions to some pesudoparabolic equations[J]. Applied Mathematics Letters, 2012, 25(2): 111-114.[6] KARCH G. Large-time behaviour of solutions to nonlinear wave equations: higher-order asymptotics[J]. Mathematical Methods in the Applied Sciences , 1999, 22(18): 1 671-1 697.[7] SHOWALTER R E, TING T W. Pseudoparabolic partial differential equations[J]. Siam Journal on Mathematical Analysis, 1968, 88(1): 1-26.[8] AGUIRRE J, ESCOBEDO M. A cauchy problem for ut-Δu=up: asymptotic behaviour of solution[J]. Annales De La Faculté Des Sciences De T oulouse, 1986, 8(2): 175-203.。
微积分大白话公理体系的例子,想说明人类抽象的另外一个方向:语言抽象(结构抽象已经在介绍伽罗华群论时介绍过)。
为了让非数学专业的人能够看下去,采用了大量描述性语言,所以严谨是谈不上的,只能算瞎扯。
现代数学基础有三大分支:分析,代数和几何。
这篇帖子以尽量通俗的白话介绍数学分析。
数学分析是现代数学的第一座高峰。
最后为了说明在数学中,证明解的存在性比如何计算解本身要重要得多,用了两个理论经济学中著名的存在性定理(阿罗的一般均衡存在性定理和阿罗的公平不可能存在定理)为例子来说明数学家认识世界和理解问题的思维方式,以及存在性的重要性:阿罗的一般均衡存在性,奠定了整个微观经济学的逻辑基础--微观经济学因此成为科学而不是幻想或民科;阿罗的公平不可能存在定理,摧毁了西方经济学界上百年努力发展,并是整个应用经济学三大支柱之一的福利经济学的逻辑基础,使其一切理论成果和政策结论成为泡影。
一、微积分数学分析是微积分基础上发展起来的,所以先说说微积分。
微积分的基本思想是以直为曲,也即用直线来逼近曲线,在中国古代,刘徽,祖冲之计算圆周率用的割圆术就是典型的微积分方法,三国时期的刘徽在他的割圆术中提到的“割之弥细,所失弥小,割之又割,以至于不可割,则与圆周和体而无所失矣。
”魏晋南北朝时期的祖冲之说的更简单:以曲为直逼近。
在古代巴比伦,希腊都用这种方法来处理曲线计算问题,有史可查的记录是公元前三世纪,古希腊的阿基米德计算抛物弓形的面积、球和球冠面积、螺线下面积和旋转双曲体的体积时,就用了直线逼近。
所以在牛顿(Newton)和莱布尼茨(Leibniz)发明微积分之前,很多实际上的微积分的工具已经开始运用在科学和工程之中。
例如法国的费尔玛、笛卡尔、罗伯瓦、笛沙格;英国的巴罗、瓦里士;德国的开普勒;意大利的卡瓦列利等人都用这种以直为曲的逼近方法计算工程问题。
但是微积分为什么说是十七世纪牛顿和莱布尼茨发明的呢,我觉得主要是两点:第一点是引入了函数概念来描绘变量;第二点是发明了一套符号体系,可以计算各种初等函数微分(初等函数简单说就是多项式函数、幂函数、指数函数、对数函数、三角函数、反三角函数,以及由这些函数经过有限次四则运算或函数的复合而得的所有函数)。