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高纯锗γ能谱仪功率用电量
高纯锗（HPGe）γ能谱仪的功率和用电量因不同型号和配置而异。
一般来说，HPGeγ能
谱仪的功率在几瓦到几十瓦之间，用电量相应地在几百瓦到几千瓦之间。
ORTEC高纯锗γ能谱仪的功率和用电量如下：
1. 功率：ORTEC高纯锗γ能谱仪的功率取决于所使用的探测器型号。
例如，GEM系列P型同轴HPGe探测器的功率在50W左右，而GWL系列井型HPGe探测器的功率约为100W。
2. 用电量：ORTEC高纯锗γ能谱仪的用电量也因探测器型号和配置而异。
一般来说，用电量在几百瓦到千瓦级别。
例如，GEM系列P型同轴HPGe探测器的用电量约为300W，
而GWL系列井型HPGe探测器的用电量约为500W。
需要注意的是，实际使用中的用电量可能会受到设备运行模式、温度控制、谱分析软件等因素的影响。
此外，不同型号的探测器和高纯锗γ能谱仪之间的性能和功耗可能有所不同。
在选购设备时，请务必详细了解产品规格和性能参数。
另外，为了确保高纯锗γ能谱仪的正常运行，应当使用稳定的电源，并确保电源电压与
设备要求的电压相匹配。
在实际应用中，根据实验需求和设备性能，合理安排实验时间和工作模式，以降低能耗和提高设备使用效率。
ORTEC公司GMX60型低本底HPGe伽马谱仪调试及刻度本文主要介绍美国ORTEC公司GMX60型低本底HPGE伽马谱仪的调试和刻度。
探测器的调试确保实验仪器处于良好的工作状态，如偏压、温度等，为实验的开展提供保证。
探测器的效率刻度则是进行实际测量与定量计算的基础。
实验中使用ORTEC GMX60型高纯锗探测器测量了Co-60，Cs-137，Ba-133和Eu-152的能谱，对能谱的分析计算从而得到探测器的源峰探测效率，能量覆盖范围大约从80keV~1.2MeV。
MCNP作为无源效率刻度的一种，具有操作简便，节约成本，能量范围不受限等优点，使用MCNP模拟光子在探测器中的输运过程中由于厂商给出的探测器尺寸未能精确描述探测器的实际尺寸，模拟低能情况未能给出正确趋势，所以在模拟中修正了探测器几何参数中的Li接触死层厚度和铝包层厚度。
对探测器效率影响最大的主要是死层厚度，特别是在低能情况下。
通过模拟几个源位置的效率得到模拟的效率刻度。
另外，通过对探测器死层和冷孔半径的模拟分析得出探测器死层主要影响低能(<200keV)部分的探测效率而对较高能量的探测效率影响不大，探测器的冷孔半径在小范围内（0~1.5mm）的改变对探测效率的影响不大，并主要影响高能部分。
通过函数拟合，得出了探测效率随能量改变的函数表达式。
另外，也对GMX40型高纯锗探测器做了MCNP 效率模拟，得到了探测器的效率刻度模拟值。
关键词：HPGe探测器；效率刻度；MCNP；Li接触死层第一章引言在核物理的研究中，测量原子核的激发态、核反应研究等以及放射性分析方面都离不开对γ射线的测量[1]。
HPGe伽马谱仪以其优良的分辨性能成为伽马探测的重要手段。
使用HPGe伽马谱仪的首要工作就是对其进行能量及效率刻度以，例如需要测量某个样品中的核素成分以及它的活度，就需要用到相应能量下的效率值。
所以，对HPGe伽马谱仪进行能量及效率刻度是进行能量测量及利用谱仪进行放射性核素活度定量计算的基础。
HPGe探测器对圆柱型体γ源效率刻度的经验公式聂鹏;倪邦发;田伟之【摘要】介绍了HPGe γ探测器的圆柱型体源效率刻度的经验公式.利用单能量γ射线放射性源~(141)Ce(145.4keV)、~(51)Cr(320.8 keV)、~(198)Au(411 keV)、~(65)Zn(1115.5 keV)的水介质体源对经验公式进行了检验.结果表明,用经验公式计算的相对效率与实验结果的相对偏差在5%以内,证明了该公式的实用性.【期刊名称】《核技术》【年(卷),期】2010(033)001【总页数】2页(P79-80)【关键词】HPGeγ探测器;体源;效率刻度;经验公式【作者】聂鹏;倪邦发;田伟之【作者单位】中国原子能科学研究院核物理研究所,北京,102413;中国原子能科学研究院核物理研究所,北京,102413;中国原子能科学研究院核物理研究所,北京,102413【正文语种】中文【中图分类】O571.5在体源γ射线发射率的HPGe γ谱学测定中，通常采用点源近似法或相同几何和近似基体的标准体源比较测定的方法。
点源近似法是一种粗略的处理方法，不适合于精确的计算。
用相同体积和近似基体的标准体源进行探测效率的相对测定方法，虽然精确，但要制作满足上述要求的标准体源，既耗费劳力又浪费物力。
本文通过对体源放射性探测的物理过程、体源的几何特征以及体源与探测器的相对位置的分析，推导出以给定几何点源效率归一的、圆柱型体源中级联符合效应可忽略的、γ射线全能峰效率计算的经验公式以放射性水溶液体源141Ce (145.4 keV)、51Cr (320.8 keV)、198Au (411 keV)、65Zn (1115.5 keV)γ射线全能峰相对效率实测值与计算值的比较，证明了该公式的实用性和简便性。
设圆柱型体源的半径为R，高度为H，体源底部到HPGe探测器表面的距离为S，探测器的半径为R’，探测器的有效作用深度为S0[1]。
HPGe γ谱仪无源效率刻度软件验证作者：钟军郭翔博王玮罗老永来源：《科技视界》2016年第18期【摘要】本文通过制作一系列不同密度、不同形状、不同厚度的标准源，测量得到HPGe 谱仪效率，并与无源效率刻度软件计算结果比较，验证无源效率刻度软件的准确度。
【关键词】无源效率刻度；γ谱分析；验证The Verified of Sourceless Calibration Software for HPGe SpectrometerZHONG Jun GUO Xiang-bo WANG Wei LUO Lao-yong（Nuclear Power Institute of China， Chengdu Sichuan 610005， China）【Abstract】Standard resources which has different density， shape， material and thickness was measured by HPGe spectrometer. The efficiency was compared with calculated result of sourceless calibration software. And the accuracy of the sourceless calibration was verified.【Key words】Sourceless calibration； Gamma spectrum analysis； Verify0 引言在核设施退役、环境监测、实验室测量等领域，需使用高纯锗γ谱仪对所取样品进行核素分析及活度测量，而γ谱仪为相对测量装置，测量前需对仪器进行效率校准。
由于样品种类多，样品尺寸变化大，全部采用实验校准方法工作量巨大，难以实施。
为了解决这一问题，可采用无源与有源相结合的方法对谱仪进行校准，即通过一系列试验，验证计算方法准确性，确认计算方法可行的前提下，对其余类型样品可采用无源效率刻度方法进行效率计算。
用于HPGe探测器效率标定的模拟气体刻度源的研制王世联;李奇;樊元庆;刘蜀疆;常印忠;贾怀茂;陈占营;张新军;王军【摘要】准确校准测量系统的探测效率是HPGe探测器γ能谱法测量放射性气体活度的关键,放射性气体的半衰期一般较短且样品制备过程复杂,这些客观因素给效率校准工作带来很多不便.本工作提出了模拟气体刻度源的制备方案并进行了实验研究,所制备的模拟刻度源最小基质密度为0.043 g/cm3,自吸收的影响小于0.5%.通过与效率参考值的比较表明,模拟气体刻度源的制备方案简单可行,所制备的模拟气体刻度源可代替气体标准源实现气体活度测量中HPGe探测器的效率校准以及探测效率的日常监督.【期刊名称】《原子能科学技术》【年(卷),期】2010(044)007【总页数】5页(P773-777)【关键词】模拟气体刻度源;活度;峰效率;HPGe探测器【作者】王世联;李奇;樊元庆;刘蜀疆;常印忠;贾怀茂;陈占营;张新军;王军【作者单位】清华大学,工程物理系,北京,100084;禁核试北京国家数据中心和北京放射性核素实验室,北京,100085;禁核试北京国家数据中心和北京放射性核素实验室,北京,100085;禁核试北京国家数据中心和北京放射性核素实验室,北京,100085;禁核试北京国家数据中心和北京放射性核素实验室,北京,100085;禁核试北京国家数据中心和北京放射性核素实验室,北京,100085;禁核试北京国家数据中心和北京放射性核素实验室,北京,100085;禁核试北京国家数据中心和北京放射性核素实验室,北京,100085;禁核试北京国家数据中心和北京放射性核素实验室,北京,100085;禁核试北京国家数据中心和北京放射性核素实验室,北京,100085【正文语种】中文【中图分类】TL331核爆炸过程中,235U和239Pu等核燃料裂变产生大量的固体裂变产物及裂变气体。
由于稀有气体氙同位素(131Xem、133Xem、133Xe和135Xe)的裂变产额大且易挥发,较易释放到大气中,且半衰期适中,是CTBT(全面禁止核试验条约)核素监测中重要的放射性气体核素。
一台HPGe γ谱仪效率源自吸收修正函数的测定
高正;马玉圣;李君利;蒋以山
【期刊名称】《中国辐射卫生》
【年(卷),期】2007(16)2
【摘要】目的测定一台HPGeγ谱仪效率的源自吸收修正函数。
方法混合标准源由241Am、109Cd、152EU、137Cs、54Mn和60Co 6种核素组成,其介质密度分别为0.3、0.6、0.8、1.0、1.3、1.6、1.8和2.0/g/cm3。
测量不同能量不同密度下γ射线的探测效率并进行S拟合。
结果给出了源自吸收效率修正解析函数。
结论利用给出的源自吸收修正函数可以计算59.5keV～1408keV的能量范围和0.3g/cm3～2.0g/cm3密度范围内任一源密度及γ能量的全能峰探测效率。
【总页数】2页(P219-220)
【关键词】HPGeγ谱仪;效率刻度;自吸收修正
【作者】高正;马玉圣;李君利;蒋以山
【作者单位】海军潜艇学院;清华大学工程物理系
【正文语种】中文
【中图分类】TL817.3
【相关文献】
1.氙气样品的点源效率函数法HPGe谱仪测量 [J], 田自宁;欧阳晓平;黄雄亮;周崇阳;张洋;申茂泉;杨晓燕
2.一台HPGe谱仪的效率刻度和符合因子测定 [J], 马玉圣;高正;罗江华;苏琼
3.一台HPGeγ谱仪效率刻度数据的处理与分析 [J], 高正;马玉圣;廉海波;苏琼
4.HPGe谱仪效率源自吸收的两种修正函数 [J], 高正;马玉圣;罗江华;陈鲁宁
5.HPGe γ谱仪^(110m)Ag符合相加修正因子实验测定与拟合计算 [J], 宋海青;李灵娟;莫光华;李巧勤;黄乃明
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便携式HPGeγ谱仪能谱剂量转换函数计算
李惠彬;贾明雁;吴睿;冯天成;苏川英
【期刊名称】《核电子学与探测技术》
【年(卷),期】2013(033)006
【摘要】便携式γ谱仪是测量环境γ辐射的有效设备,除了用于定性或定量分析放射性核素外,也可以用于空气γ吸收剂量率测量.如果要求精确测量,需要使用能谱剂量转换函数,即G(E)函数进行能谱处理.首先使用6种标准点源刻度了一台HPGe γ谱仪对各种能量γ射线的能谱响应,然后使用最小二乘法计算了其G(E)函数,并分析了G(E)函数的特点.最后,根据电离室的空气γ吸收剂量率测量结果检验了计算结果的正确性.
【总页数】6页(P699-704)
【作者】李惠彬;贾明雁;吴睿;冯天成;苏川英
【作者单位】西北核技术研究所,西安841700;清华大学工程物理系辐射防护研究室,北京100086;西北核技术研究所,西安841700;西北核技术研究所,西安841700;西北核技术研究所,西安841700;西北核技术研究所,西安841700
【正文语种】中文
【中图分类】TL817
【相关文献】
1.HPGeγ谱仪γ能谱高能端探测效率校准 [J], 杨波;魏强林;吴和喜;刘玉娟;刘义保
2.MCNP模拟HPGe谱仪γ能谱的初步实验验证一例 [J], 张立国;刘宇;肖志刚
3.干扰核素对便携式HPGeγ谱仪全能峰效率的影响 [J], 陆小军;何林峰;徐一鹤;赵超;宋家斑;韩刚;唐方东
4.基于Gaussian-LM算法的便携式多道γ能谱仪自动稳谱研究 [J], 段金松;李婷;王玮;麻金龙;武旭东
5.用蒙特卡罗程序对HPGeγ谱仪做能谱模拟和探测效率计算 [J], 朱国锋
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HPGe伽马谱仪的源峰探测实验结果分析本实验通过对标准源伽马能谱的测量得出HPGe伽马谱仪的源峰探测效率，同时也对HPGe伽马谱仪的源峰探测效率进行了MCNP模拟，模拟的结果表明由于厂商给出的探测器尺寸不够精确从而导致了模拟结果和实验结果相差很大，通过调节探测器的死层，铝包层，距离等参数使模拟结果与实验值的趋势相同。
在双对数坐标下同时也可以看出在能量大于200keV效率与能量大致成线性关系，同时由此给出效率随能量变化关系形式，通过origin8计算给出拟合结果。
4.1实验过程4.1.1 标准源实验使用的标准源分别是60Co，137Cs，133Ba和152Eu，其中152Eu和133Ba 所包含的射线能量较多基本覆盖了从能量几十keV到MeV的能量范围，是较为理想的效率刻度标准源。
源的半径为1mm，源的活度、质量等具体信息见表4.1。
表4.1 标准源详细信息表4.1.2 实验实验对标准源进行了5cm，15cm，25cm三个距离的测量工作，同时对本底也进行了测量，通过测量获得了效率刻度源的能谱图。
测量详细过程如表4.2。
测量中为确保统计误差在1%以内，全能峰的计数保持在104以上。
表4.2 测量明细表图4.1 测量装置示意图图4.1为测量装置示意图，其中图中右侧的有机玻璃套筒是为了方便源的放置而设计的，主要是为了放置源位置的错动以减少源位置的误差，套筒的对光子的散射可以忽略不计。
杜瓦瓶中装有液氮，通过铜棒对HPGe晶体进行制冷。
其中探头部分也集成了前置放大器、偏压线路等。
从杜瓦瓶前端线路出来脉冲信号经过放大器、多道分析器进入到PC机中形成能谱图形。
4.2效率计算与MCNP模拟4.2.1 源的活度计算实验日期为2014年12月6日，由此可根据放射源的原活度计算出实验时源的活度。
表4.3 源的活度计算核素源号半衰期(年) 活度A0（Bq）日期日期与实验日期间隔ΔtEu-152 15# 13.573 132192 2000.5.25 14y+195d=14.534y Co-60 6# 5.2714 84763 2000.6.15 14y+174d=14.477y Cs-137 Cs1012-3 30.17 1.07E5 2014.11.05 31d=0.0849y210693.0,T e A A t ==-λλ （4.1）所以各个源的活度为： A(Eu-152)=62938Bq A(Co-60)=12638Bq A(Cs-137)=1.0679E5BqA(Ba-133)=1.8265E4Bq 4.2.2 效率计算在效率计算中主要使用了ORTEC MAESTRO-32读谱软件，该软件连同多道缓冲器（MCB ）和计算机对多道分析器进行了仿真，具有强大的功能和灵活性。
核工程与核技术毕业设计（论文）-几种不同规格HPGe探测器探测性能MCNP模拟题目:几种不同规格HPGe探测器探测性能MCNP模拟英文题:Several different specifications HPGesimulation detector performance MCNP学生姓名:专业:核工程与核技术班级:指导教师:二零一一年六月摘要高纯锗(HPGe)探测器是近几年来迅速发展的一种新型半导体探测器。
这种探测器克服了Ge(Li)探测器存在的生产周期长、需在低温下保存等缺点。
它的出现使得复杂核素的能谱定量分析成为现实。
大大推动了核能谱学的发展。
通过保持晶体的长度改变探测器晶体半径的大小，用光子和电子耦合输运MCNP程序的电子脉冲计数类型的能量展宽模拟计算HPGe探测器的γ能谱。
MCNP程序提供能峰高斯展宽的模拟方法也可以用于计算HPGe晶体对γ射线的探测效率等方面研究，对实验结果的可靠能量分辨率、峰康比、峰总比，与参考文性和准确性提供依据。
并通过MCNP计算，献的实验结果符合较好，显示了MCNP用于模拟可行性。
论文通过MCNP的模拟，比较不同规格的HPGe探测器γ射线探测性能，比与参考文献的实验结果一致，说明MCNP模拟得到的数据时可靠的，而且MCNP程序完全可以代替实验。
关键词:高纯锗探测器、蒙特卡罗模拟、探测性能AbstractHPGe is a high rapid development semiconductor detector in last few years. It overcomes the GE detectors (LI) detector long production cycle time and low temperatures storage, and so on disadvantage. It leads complex quantitative analysis of gamma spectrum radioisotope to realization. Immensely help the development of nuclear annihilation. MCNP program provides energy peak broadening Gaussian simulation method which can also be used to calculate the HPGe and to study the crystal on efficiency of γ-ray detectionthus provide evidence on the reliability and accuracy of the experimental results. Calculated by MCNP of energy resolution, peak health and than the peak, and in good agreement with the experimental results of references, which showing the feasibility of MCNP to simulationBy MCNP simulation and comparison of the γ-ray functions ofdifferent specificationsof the HPGe detector detection, this paper shows the reliablability of the simulation data. What’s more, the MCNP program can Completely replace the experiment.:、、KeywordsHPGe detector Monte Carlo simulation Detection performance目录绪论 ..................................................................... ........................................................................ (1)1 HPGe探测器的介绍 ..................................................................... .. (4)1.1 高纯锗探测器工作的基本原理 ..................................................................... . (4)1.2 高纯锗探测器的结构 ..................................................................... . (4)1.3 高纯锗探测器的性能 ..................................................................... . (7)1.3.1 能量分辨率 ..................................................................... .. (7)1.3.2 探测效率...................................................................... (8)1.3.3 峰康比 ..................................................................... ..................................................... 8 2 蒙特卡罗方法 ..................................................................... (9)2.1 蒙特卡罗方法简介...................................................................... .. (9)2.2 MCNP基础 ..................................................................... .. (9)2.3 MCNP误差的估计 ..................................................................... . (10)2.4 MCNP程序运行的结构 ..................................................................... . (11)2.5 MCNP应用 ..................................................................... (12)3 实验模拟 ..................................................................... . (14)3.1 建立蒙特卡罗模型...................................................................... (14)3.2 输入文件 ..................................................................... . (15)3.3 模拟不同规格的高纯锗探测器的计算 .....................................................................164 数据分析 ..................................................................... . (20)4.1 处理数据 ..................................................................... . (20)4.1.1 能量分比率 ..................................................................... . (20)4.1.2 探测效率 ..................................................................... .. (21)4.1.3 峰康比 ..................................................................... ................................................. 22 5 结论 ..................................................................... ........................................................................ . (24)致谢 ..................................................................... ........................................................................ . (25)参考文献 ..................................................................... ........................................................................ .. 26附录 ..................................................................... ........................................................................ .. (27)东华理工大学毕业设计(论文) 绪论绪论半导体探测器已经历了半个多世纪的不断发展，探测器种类不断丰富，性能不断提高。
HPGe探测器死层厚度及点源效率函数研究钱楠;王德忠;白云飞;刘诚;张勇;杨永亮【摘要】在层析γ扫描分析方法的效率矩阵求解过程中,建立准确尺寸的HPGe晶体计算模型对所求的探测器效率矩阵准确性有很大影响.在使用原始的实验探测器晶体尺寸建立的模型进行探测效率计算时,发现计算与实验所得的探测效率最大误差达19%.调整探测器计算模型的死层厚度可使计算结果准确度得到很大改善.研究发现,死层厚度与各测量点相对误差平均值存在线性关系,在此基础上提出一种可快速确定最优死层厚度的修正方法.使用调整后探测器晶体尺寸,计算出不同位点源位置不同射线能量下的探测效率,拟合出探测效率与点源位置及射线能量的函数关系,用于快速求得探测效率矩阵.【期刊名称】《核技术》【年(卷),期】2010(033)001【总页数】6页(P25-30)【关键词】蒙特卡罗方法;探测效率函数;死层厚度;层析γ扫描【作者】钱楠;王德忠;白云飞;刘诚;张勇;杨永亮【作者单位】上海交通大学,上海,200240;上海交通大学,上海,200240;上海交通大学,上海,200240;上海交通大学,上海,200240;秦山核电有限公司,海盐,314300;秦山核电有限公司,海盐,314300【正文语种】中文【中图分类】TL81作为一种先进的无损检测方法(NDT)，层析γ扫描技术(Tomographic Gamma-ray Scanning，TGS)可对被测物体进行立体扫描测定其活度(垂直方向分层，每层进行平移加旋转扫描)。
该物体被分割为许多体素，并设每个体素中衰减系数和放射性核素都均匀分布。
再通过附加外放射源对被测物扫描，得到被探测物内部衰减系数分布。
由衰减系数分布及被测物内放射性物质产生的计数进行衰减校正，可得到放射性物质活度及位置分布。
其中，发射图像重建计算系基于探测器的探测效率矩阵，因此效率矩阵中各元素值准确与否，是该技术测量结果准确与否的关键因素之一[1]。
γ谱仪的技术指标和刻度方法一、γ谱仪的主要技术指标1、能量分辨率表征γ谱仪质量优劣的最重要指标，说明对能量相近的射线分辨的能力，可用全能峰的半宽度（FWHM ）表示，能量分辨率与射线能量有关对NaI(Tl)谱仪，通常给出的是对137Cs 的662keV 全能峰的相对半宽度，一般可达10%左右，好的可达6-7%。
对HpGe γ谱仪，分辨率通常用对60Co 的1.33MeV 全能峰的半宽度表示，典型数据是：FWHM =1.9keV 。
影响γ谱仪分辨率的主要因素是：1）在谱仪灵敏体积中产生的载流子数目的统计涨落；2）探测器和电子学系统的噪声；3）电子学系统的不稳定。
2、探测效率——γ光子射到探测器的灵敏体积内就可能形成一个可以记录的信号，形成信号的概率就是探测效率，它关系到测量中所花费时间和所必需的最低源强。
探测效率一般分为两大类：绝对效率和本征效率。
绝对效率的定义为光子数放射源发射的记录到的脉冲数绝对γε= 本征探测效率的定义是光子数的射到探测器灵敏体积内记录到的脉冲数本征γε=在测量γ射线强度中，为了去掉在周围物体上散射引起的计数和电子学噪声的干扰，我们通常使用的是全能峰效率，它也可以分为峰绝对效率和峰本征效率。
峰绝对效率定义是光子数放射源发射的全能峰内的计数峰绝对γε= 峰本征效率定义是光子数的射到探测器灵敏体积内全能峰内的计数峰本征γε=影响探测效率的主要因素：1）几何条件——对着探测器的灵敏体积发射的那个立体角内的射线。
2）作用几率——射线到达灵敏体积后与探测介质发生相互作用。
探测介质的原子序数越高，所含材料越多，探测γ射线的效率也就越高。
3）记录效率——在探测元件中形成信号以后记录的效率。
3、峰总比峰总比是指全能峰内的脉冲数与全谱下的脉冲数之比。
它与射线能量、晶体大小、射线束是否准直以及晶体包装物质和厚度等因素有关。
4、峰康比峰康比是指峰中心道最大计数与康普顿坪内平均计数之比。
它说明了若一个峰落在另一个谱线的康普顿坪上，是否能清晰的表现出来，即存在高能强峰时探测低能弱峰的能力。
体源HPGe探测器全能峰效率的参量化归一聂鹏;秦亚丽;张海青;倪邦发;田伟之;王平生;肖才锦;黄东辉;刘存兄;张贵英;陈喆【摘要】对体源的HPGe探测器全能峰效率与测量几何关系的有效作用深度(EID)原理进行了系统研究.通过对一定体积的体源进行的实验测量以及MCNP软件模拟实验,证明了EID原理在一定范围内亦适用于体源,推广了该原理的适用范围.此结论可用于体源的效率刻度工作中.【期刊名称】《原子能科学技术》【年(卷),期】2010(044)002【总页数】4页(P206-209)【关键词】体源;参量法;有效作用深度;MCNP模拟【作者】聂鹏;秦亚丽;张海青;倪邦发;田伟之;王平生;肖才锦;黄东辉;刘存兄;张贵英;陈喆【作者单位】中国原子能科学研究院,核物理研究所,北京,102413;中国原子能科学研究院,核物理研究所,北京,102413;中国原子能科学研究院,核物理研究所,北京,102413;中国原子能科学研究院,核物理研究所,北京,102413;中国原子能科学研究院,核物理研究所,北京,102413;中国原子能科学研究院,核物理研究所,北京,102413;中国原子能科学研究院,核物理研究所,北京,102413;中国原子能科学研究院,核物理研究所,北京,102413;中国原子能科学研究院,核物理研究所,北京,102413;中国原子能科学研究院,核物理研究所,北京,102413;中国原子能科学研究院,核物理研究所,北京,102413【正文语种】中文【中图分类】TL81活化分析中经常遇到同时照射的各样品间以及样品和比较标准间放射性活度悬殊的情况。
为满足未知样品和比较标准在相同的条件下照射和测量这一相对法活化分析的原则,分析时,若在对弱样品合适的某一近距离测量所有样品和标准,会使强样品测量有较大的测量系统死时间,并可能导致峰位漂移和较大的峰面积误差,有时甚至使测量系统不能工作;若对强样品在合适的某一远距离测量,会使弱样品需较长的测量时间和(或)较大的峰面积统计误差。
