音速喷嘴公式推导

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音速喷嘴公式推导

1. 气体热力学性质

在工程热力学中,常用的状态参数有六个,即压力p 、体积V 、温度T 、热力学能U 、比焓h 和比熵s .

其中,焓H 是一个组合状态参数

pV U H +=

单位质量物质的焓称为比焓h

m

H h =

熵是一个导出的状态参数,对简单可压缩均匀系,它可以由其它状态参数按下列关系式导出:

0T dV d S p U S ++=⎰

, T

V

p U S d d d +=

单位质量物质的熵称为比熵

d d s T v p u m S s ++=

⎰, T

v

p u m dS ds d d +== 比热容也是物质的重要热力性质之一,它的定义为单位质量的物质在无摩擦内平衡的特定过程中,作单位温度变化的时候所吸收或放出的热量.

气体的比热容,常用的有比定容热容(v c )和比定压热容(p c )

T

q T

q

c v

v v d )(

δδ=

∂=

T

q T

q

c p

p p d )(

δδ=

∂=

比定压热容与比定容热容的比值称为热容比,用γ表示

v

p c c =

γ

对于完全气体,以下等式成立:

RT p ρ=(R 为气体常数), γρc p =(c 为常数), R c p 1

-=

γγ

1

-=

γR

c v , T c h p = 由熵的定义可以看出,只要过程进行时,热力系向外界放出的热量始终等于热产,那么过程就是等熵的.但是,通常所说的定熵过程都是指无摩擦绝热过程. 绝热过程是指热力系在和外界无热量交换的情况下进行的过程. 2. 可压缩流体运动的三种参考状态

(1) 滞止状态

滞止状态,是指流体从某一状态经历一个等熵过程,使其最终流动速度为零时所达到的状态.对于静止流体,它所处的状态就是滞止状态;对于流动的流体,滞止状态可以看成是这样一种假想的无限大的容器中流体的“静止状态”,从这一状态等熵加速,最后流体恰好能达到该流动状态.

按滞止状态的定义,每个流动状态的滞止状态都是惟一确定的,因而,每个流动状态都有惟一的滞止压力、滞止温度、滞止密度、滞止焓等滞止参数. 滞止参数又称为总参数.

作为一种参考状态,滞止状态的概念是与流体实际流动中所发生的过程无关的,在实际流动过程中,沿流动途径可以有热量交换或存在摩擦力等,但沿实际流动的每个截面上,都存在上面定义的滞止状态,这样,滞止状态是每一截面上流动状态的函数,一般而言,滞止状态是沿流动方向变化的量,只有在流体作等熵流动时,滞止参数才是沿整个流动途径不变的量.

滞止状态对应的参数称为滞止参数,在参数相应表达字母的右下角用角标“0”表示,如滞止压力0P 、滞止温度0T 、滞止密度0ρ. (2)临界状态

可压缩流体在流动过程中,其压力、密度、温度和流速等参数都会沿流动方向发生变化.若在某一截面上,流体的流速与该截面上流体介质中的当地声速相等,则称该截面为临界截面,该截面所处的状态称为临界状态,临界状态的参数称为临界参数,用下角标“*”表示,如临界压力*P ,临界温度*T ,临界密度*ρ. (2) 极限速度状态

当可压缩流体作绝热流动时,如果存在一个截面,当流体达到该截面处时,它的比焓值降至0=h ,则流体的速度可达到最大极限值.此时的流速称为极限速度,流体所处的状态称作极限速度状态.极限速度m u 和滞止焓0h 之间有如下关系:

02

max 2

1h u = 或

02h u =.

(4)三种状态参数之间的关系 完全气体的声速公式为

RT a γ=

定义马赫数

RT

v a v M a γ==

即流体质点的运动速度与流体质点当地的声速之比。流场中各点的气体参数不同,马赫数也不同.

一维定常绝能流动的能量方程为

2

22112

v h v h +=+

如果把气流速度1v 绝能的滞止到零,此时所对应的焓值1h 就称为滞止焓,用0h 表示,则

2

2

0v h h +=

对于完全气体还有T c h p =成立,代入上式,有

p

c v T T 22

0+= 其中0T 为滞止温度,T 为静温.

因为R c p 1

-=

γγ,而RT

v M a

γ2

2

=,代入上式,可得 2

02

11a M T T -+=γ (2.1) 同理可以得到其它滞止参数和静参数之间的关系

1

20211-⎪⎭

⎫ ⎝⎛-+=γγ

γa M p p (2.2)

1

1

20211-⎪⎭

⎫ ⎝⎛-+=γγρρa M (2.3)

在气体动力学中,有时候用气流速度与临界声速之比代替马赫数更为方便,这个比值λ称

为速度因数,即

*

=

v v λ 速度因数λ和马赫数a M 之间的关系为

2

)1(21a a

M M -++=γγλ 或 2

)1()1(2

λγγλ--+=a M 将上式代入(2.1)、(2.2)、(2.3)可以得到

2

01

11)(λγγλτ+--==

T T (2.4) 1

20111)(-⎪⎪⎭

⎫ ⎝⎛+--==γγ

λγγλπp p (2.5) 1

1

20111)(-⎪⎪⎭

⎝⎛+--==

γλγγρρλε (2.6)