欧拉运动微分方程各项的单位
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ﻩ
第四章
1 欧 拉 运 动 微 分 方 程
d d u
f t p =-∇1
ζ
各 项 的 单 位 是：
（1) 单 位 质 量 力 ﻩ
ﻩ（２) 单 位 重 能 量 ﻩ(３） 单 位 重 的 力 ﻩ
(4） 上 述 回 答 都 不 对
２. 欧 拉 运 动 微 分 方 程 在 每 点 的 数 学 描 述 是:
（1）流入的质量流量等于流出的质量流量（2) 单 位 质 量 力 等 于 加 速 度 （3) 能 量 不 随 时 间 而 改 变ﻩ(4） 服 从 牛 顿 第 二 定 律ﻩ ３． 欧 拉 运 动 微 分 方 程：
（1） 适 用 于 不 可 压 缩 流 体, 不 适 用 于 可 压 缩 流 体ﻩ （2） 适 用 于 恒 定 流， 不 适 用 非 恒 定 流ﻩ （3） 适 用 于 无 涡 流, 不 适 用 于 有 涡 流ﻩ
（4） 适 用 于 上 述 所 提 及 的 各 种 情 况 下 流 体 流 动 4. 水 流 一 定 方 向 应 该 是（
）
(１) 从 高 处 向 低 处 流；
(2） 从 压 强 大 处 向 压 强 小 处 流;
（3) 从 流 速 大 的 地 方 向 流 速 小 的 地 方 流;
（4） 从 单 位 重 量 流 体 机 械 能 高 的 地 方 向 低 的 地 方 流。
５. 理 想 流 体 流 经 管 道 突 然 放 大 断 面 时, 其 测 压 管 水 头 线(
)
(1） 只 可 能 上 升； ﻩﻩ（2) 只 可 能 下 降; (3） 只 可 能 水 平;ﻩ (4) 以 上 三 种 情 况 均 有 可 能。
６ 在应用恒定总流的能量方程时，可选用图中的（
) 断 面, 作为计算断面。
(a)１,２,3,4,5ﻩ(b ）１，3，5
(c ）2，4ﻩ（d ）2，3，4
1
122
3
3
4
4
5
5
7． 设有一恒定汇流,如图所示，Q Q Q 312=+， 根据总流伯努力方程式，则有(ﻩ）
()12221111
2
2222
2
3333
2
13
23
z p g
V g
z p g
V g
z p g
V g
h h w
w +
+
++
+
=+
+
++--ραραρα
()()()
22211111
2
22222
2
ρραρραgQ z p g
V g
gQ z p g
V g
+
+
++
+
=++
+
++--ρραρρg Q Q z p g
V g
gQ h gQ h w
w ()()123333
2
12213
23
（３) 上 述 两 式 均 不 成 立, 都 有 错 误； (4) 上 述 两 式 均 成 立。
Q v 112
2
3311Q v Q v 22
33
8. 图 示 为 水 泵 管 路 系 统, 断 面２-3 分 别 为 水 泵 进 出 口 断 面, 水
泵 扬 程H 的 计 算 公 式 为（ﻩ)
()1H z = ()250234
H z h h w w =++--ﻩ()3202344
2
H z h h V g
w w =+++--ﻩ()432H p g
p g
=
-
ρρ
0吸 水 管
吸 水池
水泵
2
3
压 力管
5
z 2
z
1
5
9. 已 知 等 直 径 的 虹 吸 管 道 下 游 为 淹 没 出 流， 如 图 所 示，c c - 断
面 的 压 强 水 头 的 绝 对 值 为p g
c ρ,( 即 真 空 度) 则
p g
c ρ 的 计
算 公 式 为（ﻩ ）
()
1p g
Z c c ρ=
ﻩ()
2p g
Z Z c c ρ=+
ﻩ()
3p g
Z Z h c c D ρ=++ﻩ()
422
0p g
Z V g
h c c c
w
c
ρ=+
+-
A
B
D
E
F
C
C 0
z z C
h h A
D
虹吸管
10. 有一离心式水泵，安装高度为H g ， 吸水管总的水头损失 为h w 02-, 管 道 进 口 至 水
泵 进 口 的 高 度 为z ， 水 泵 进 口 断 面2-2 的 真 空 值p g
2ρ 的 计 算 公 式
为( )
()
1222
2
p g
H v g
g ρ=+
ﻩ()
22p g
z ρ=ﻩ()
3222
2
02
p g
H v g
h g w ρ=+
+- ()
42p g
H g ρ=
H g
z
22
水池
水泵
吸水管
１1． 设有一恒定分流,如 图 所 示，Q Q Q 123=+， 根据总流伯努利方程， 可 列（ ﻩ ）
()12221111
2
2222
2
3333
2
12
13
Z p g
V g
Z p g
V g
Z p g
V g
h h w
w +
+
=+
+
++
+
++--ραραρα
()()()()222211111
2
22222
2
33333
2
2312
13
ρραρραρραρρgQ Z p g
V g
gQ Z p g
V g
gQ Z p g
V g
gQ h gQ h w
w +
+
=+
+
++
+
++--
()()()32211111
2
22222
2
212
ρραρραρgQ Z p g
V g
gQ Z p g
V g
gQ h w +
+
=+
+
+-
()()()42211111
2
33333
3
313
ρραρραρgQ Z p g
V g
gQ Z p g
V g
gQ h w +
+
=+
+
+-
1
1
3
2
23
Q
11
Q 2V 2
Q 33
V
V
1２. 总 流 能 量 方 程Z p g
V g
Z p g
V g
h l
1111
2
2222
2
2212
+
+
=+
+
+-ραρα 用 于 压 缩 性 可 忽
略 的 气 体 中 时, 下 述 论 述 中 正 确 者 为(ﻩ)
（1）p 1 及p 2 分 别 为 第 一 断 面 及 第 二 断 面 的 相 对 压 强； (2）p 1 及p 2 分 别 为 第 一 及 第 二 断 面 的 绝 对 压 强;
（3）p 1、p 2 用 相 应 断 面 的 相 对 压 强 或 绝 对 压 强， 不 影 响 计 算 结 果；
(４） 上 述 方 程 只 适 用 于 液 体, 不 适 用 于 气 体。
