第五章-- 聚合物的转变与松弛 -

状态不同。
一、非结晶聚合物的温度-形变曲线
形 变 A 玻璃态 B 玻 璃 化 转 变 C 橡胶态 D 粘 流 转 变 E 粘流态
Tg
Tf
温度T
线型非晶态聚合物典型的形变-温度曲线
温度-形变曲线中：
三个力学状态：
玻璃态：普弹形变，T＜Tg 高弹态：高弹形变， Tg＜T＜Tf 粘流态：粘性流动，T＞Tf
升高温度对分子运动具有双重作用：
一、增加分子热运动的动能： 当运动能达到某一运动单元实现某种模式的 运动所需要克服的位垒时，就能激发该运动单元 的这一模式的运动。 二、体积膨胀增加了分子间的自由体积： 当自由体积增加到与某种运动单元所需空间 尺寸相配后，这一运动单元便开始自由运动。
结论：升高温度意味着将加速所有的松驰过程。
从图示知：随M增大Tg不变，Tf随之增大， 且高弹平台区扩大，为什么？
原因：
链段的大小主要取决于分链的柔顺性和邻 近分子间的相互影响，与分子量M大小及分子 长度关系不大，所以决定链段是否运动的Tg受 分子量M影响也不大。
但分子量M增大后分子间作用力增强，分子 内磨擦力增加，整个分子相对位移变得困难， 故决定大分子能否运动的Tf也将随之升高。
5.1 高聚物分子运动的特点
5.1.1 运动单元的多样性 一、运动单元的多重性（五种类型）
小单元的运动 链节的运动 侧基的运动 玻璃态 链段的运动 整链的运动
粘弹态
粘流态
说明：各类运动单元可以同时运动，也可以 是大单元冻结，小单元运动，运动的程度与 与温度有关，随温度降低，所提供的能量下 降，运动单元越小
式中：τs是某一参考温度T下的松驰时间， C1和C2是经验常数。
5.2 聚合物的力学状态与玻璃化转变
5.2.1 聚合物的力学状态
当温度在一定范围内变化时，大分子具有不同的运
动状态，聚合物宏观表现出不同的力学状态。
在恒定应力下，用温度-形变曲线来描述聚合物的
分子运动及力学状态与温度变化的关系，当聚合物 的结构不同（非结晶、结晶、交联、多相）其力学
二个转变区：
玻璃化转变区：对应玻璃化温度Tg 粘流转变区：对应粘流温度Tf
四个特征温度：
脆化温度：Tb 玻璃化温度:Tg 粘流温度：Tf 分解温度：Td
非晶态聚合物的模量-温度曲线
例：在PS的模量--温度曲线中
T<97℃ 玻璃态 97 ℃ < T<120 ℃
玻璃化转变区Tg 120 ℃ < T<150 ℃ 高弹态，平台区 150 ℃ < T<177 ℃ 粘流转变区Tf T>177 ℃ 粘流态
松弛模量
E x exp t d z t 0
小分子与高分子松驰时间τ的差别
低分子，τ 10-8～10-10，可以视为无松弛的瞬时过程 高分子，τ 10-1～10+4，可明显观察到松弛过程
5.1.3 分子运动的温度依赖性
符合：Arrhenius方程
第五章 聚合物的转变与松弛
内容提要
教学内容：高分子热运动的特点，高聚物的力学
状态和热转变，次级松弛；玻璃化转变：玻璃化 转变温度，自由体积理论，转变的多维性，影响 玻璃化转变温度的因素；结晶过程：结晶度，结 晶速度及影响因素；结晶热力学. 基本要求：明确分子运动的多重性聚合物特殊性 能之间的关系，理解自由体积理论，掌握玻璃化 温度、结晶动力学、结晶热力学等重要概念。 重点难点：高聚物的力学状态和热转变，玻璃化 转变与玻璃化温度自由体积理论；结晶过程，结 晶热力学。
例子：塑料就是常温下处于玻璃态的聚合物。
2.玻璃化转变（Tg）
整个大分子链还无法运动，但链段开始发生运
动，模量下降3～4个数量级。对应的温度为玻 璃化温度Tg.
3.玻璃化温度Tg：聚合物的特征温度之一
定义：Tg是聚合物由玻璃态向高弹态转变的转
变温度，也是链段冻结或解冻的温度。
性质：Tg是一个统计平均值，不是精确的温度
形 变
结晶聚合物的温度-形变曲线 ------随结晶程度不同而不同
M1
M2 M2>M1 M4
M3
Tg Tf Tm Tf ’
温度
……非晶高聚物(较大分子量M2)， ……非晶高聚物(较小分子量 M1)
——结晶高聚物(M4) ，--------轻度结晶高聚物 (M3)
对以上图示的说明： 结晶的聚合物
结论：对于聚合物分子运动（或松驰过程），升高温度 和处延长观察时间具有等效性，这就是时温等效原理。
对于链段运动所引起的玻璃化转变过程，适宜
用WLF半经验方程描述松驰时间τ与温度T的关 系： C1 T T s ln C 2 T T s s WLF方程，适用于玻璃化转变区
松驰过程：除去外力，高分子链由一种平衡态构象过渡 到另一种平衡态构象的过程一。 松驰时间：高分子链由一种平衡态构象过渡到另一种平 衡态构象所需的时间。
松驰过程的动力学描述：
把回缩过程比做直链“裂解”成许多无规排列的链 段，参照一级裂解的动力学方程来建立，高分子链拉 伸回缩的动力学方程：
t x x o exp
松驰时间τ与温度T的关系：
Arrhenius Equation 阿累尼乌斯方程：
E o exp RT
△E:松驰所需的活化能，kJ/mol 从上式可知：
1903，Nobel prize
T↑，τ↓ 松弛过程加快，较短的时间内观察到分子运动 T↓，τ↑ 松弛过程减慢，较长的时间内观察到分子运动
Rubber plateau
lg E, Pa
Ma
Mb
Temperature C
Tm
高结晶度聚合物的模量-温度曲线
lg E, Pa Temperature C 低结晶度聚合物的模量-温度曲线 Tg Tm
Glassy
Rubbery plateau
Viscous liquid
Deformation %
点。
4.高弹态（Tg～Tf）
说明：高弹态是聚合物在Tg ～Tf之间的一种力学状
态，此状态下聚合物的形变与时间有关，具有松驰特 性，表现为可逆的高弹形变，形变量很大，为高弹形 变，模量进一步降低，聚合物表现为橡胶行为。 升高有两方面的作用：
分子运动解释：温度高于Tg低于粘流温度Tf ，温度
一是链段运动能力增大，形变量随之增大 另一是大分子链柔顺性增大，链蜷曲程度随之增大
类型一：分子链的平移，即分子链质量中心的相
对位移
类型二：链段运动，即分子链质量中心不变，一
部分链段通过单键内旋转而相对于另一部分链段 运动，使高分子可以伸展或蜷曲
类型三：链节、支链、侧基等小尺寸单元的运动 类型四：原子在平衡位臵附近的振动
类型五：晶区的运动
5.1.2 分子运动的时间依赖性
当观察时间t《 松驰时间τ，t / τ→0，△χ(t)→ △χ(0)
形变恢复很慢，松驰过程也很慢，也难观察。
当观察时间t与松驰时间τ达到一定数量级，松驰过程才易观察。 松驰时间τ的变化范围很宽（源于运动单元多，分子量多分散
性）， τ不是单一值，而是一个较宽的分布，此分布被称之为 松驰时间谱：
其中：t为观察时间
τ为松驰时间 松弛时间τ的宏观意义：
聚合物形变回复曲线
聚合物回缩从 x o 减少到 x o 时所需的时 e 间,或形变量恢复到原长度的1/e时所需的时间。
关于观察时间t与松驰时间τ的讨论
当观察时间t 》松驰时间τ，t / τ→∞，△χ(t)→0
形变恢复快，松驰过程难以观察。
两种因素共同作用的结果是，形变不随温度而改 变，出现平台区。
例子：橡胶就是常温下处于高弹态的聚合物。
5. 粘流转变（Tf）
分子链重心开始出现相对位移，模量再次急速下
降，聚合物既呈现橡胶弹性，又呈现流动性。对 应的转变温度称为粘流温度Tf。
6. 粘流温度Tf： ------指导聚合物加工的一个重要温度
三、交联聚合物的温度-形变曲线 ------随交联度不同而不同
说明：交联使高分子间以化学键力结合，若不破坏化学键，
分子链间不能相对位移，所以不仅形变能力随交联义的提高 而变差，且不存在粘流态，当交联义增高至一定程度，也不 出现高弹态。
。 。
结论：
模量出现平台意味着整链运动尚未启动。 是缠结作用起到了临时交联点的作用，暂时阻碍 了整链运动
10
9 8 Log E, Pa
7
6 5 4 3 Temperature
结论：
(1)两次模量陡降代表两种结构单元运动的启动。 (2)分子量改变时转折温度不变，表明在 区启动
的结构单元为链段； (3) 区对应的转折温度称为玻璃化温度/Tg； (4)分子量越大， 区转折温度越高， 。
晶体和非晶态高聚物的温度形变曲线
（1）当分子量适中为M4时，Tg无明显转折， Tm时克服晶格能，晶格被破坏，晶区熔融， 高分子链热运动加剧，无高弹态，直接进入粘 流态，Tm≥Tf。 （2）分子量很大时，Tf>Tm,晶区熔融后，材料 仍未呈现粘流态，出现有高弹态，直到温度达 Tf以上才进入粘流态。 轻度结晶的聚合物M3： 有明显的Tg转折，微晶所起的作用类似于交 联点的作用。
力学状态，此状态下大分子链受外力作用时发 生位移，且无法回复。聚合物表现出与小分子 液体类似的流动行为，只是粘度较小分子液体 大出很多。 等）必须在Tf以上的粘流态下进行。
性质：高分子材料加工（挤出成型、注射成型
关于力学状态和转变温度的讨论
讨论一：共性与差别
差别 玻璃态 形变小，为可逆形变
研究聚合物分子运动的重要性
聚合物的结构
基本内容
聚合物制品的性能
决定 分子运动的内部条件
分子运动的规律
决定 分子运动的宏观表现
描述
结构与性能的关系
本章内容
5.1 聚合物分子运动的特点 5.2 聚合物的力学状态与玻璃化转变 5.3 聚合物的粘流转变和流动温度 5.4 聚合物的热学性能
Ma
Mb
Glass transition
Tg
Temperature C
Tf
无定形聚合物的温度-形变曲线
viscous liquid Temperature 粘流态
Rubbery 橡胶态
glass transition (Tg) Glassy 玻璃态
Molecular weight
无定形聚合物的温度-分子量曲线
1. 玻璃态 （Tb～Tg）
说明：玻璃态是聚合物在Tg以下的一种力学状态，
此状态下聚合物类似玻璃，常为脆性的，形变量很 小，为可逆的普弹形变，应力应变可用虎克弹性定 律来描述，具有普弹性，模量为104～1011 Pa。
分子运动解释：温度较低，低于Tg，分子热运动的
能量低，不足以克服角变化，形变量 很小。
共性
高弹态
粘流态 Tg
形变大，为可逆形变
形变极大，模量极小 可流动，为不可逆形变 是链段解冻的温度 对应玻璃化转变区
相态均为液相
(1)是力学转变温度 不是相转变温度
Tf
是大分子解冻的温度
对应粘流转变区
(2)是统计平均值
不是精确温度点
讨论二：分子量对温度形变曲线形状的影响
M低，链段与分子整个链运动相当， Tg与Tf重合------导致无高弹态 高弹态、粘流态 和过渡区随分子量 和温度的增加 而变宽
。
粘流态 viscous liquid rubbery 橡胶态 melting point (Tm) glass transition (Tg)
Temperature
leathery
rigid crystalline 晶态 Molecular weight
定义：Tf是聚合物由高弹态向粘流态转变的转变温
度，也是大分子链解冻的温度。 说明：粘流温度Tf是聚合物在外力作用下，开始发 生粘性流动的温度，既分子运动中大分子链质量 中心开始发生相对位移的温度，对应的是聚合物 由高弹态向玻璃态转变的转变温度 。
7. 粘流态（ Tf～Td）
定义：粘流态是聚合物在Tf ～Td之间的一种
定义：在一定的温度和外场（力场、电场、磁场）作用
下，聚合物从一种平衡态通过分子运动过渡到另一种与 外界条件相适应的平衡态总是需要时间的现象（无法瞬 时完成）。 原因：在于高分子运动单元（包括分子链、链段、链节） 的运动需克服内摩擦力。
过程需要时间 一平衡态 通过分子运动过渡 温度和外场作用 另一相应平衡态