第二章光学谐振腔理论 共134页

第二章 光学谐振腔理论
本章大纲
§2.1 激光振荡条件 了解光波模式的基本概念，掌握激光振荡的增益条件和光学正反馈条件。
§2.2 开放光学球面谐振腔的稳定性 掌握稳定性判别原理和方法。
§2.3 光学谐振腔的损耗 掌握光学谐振腔几种损耗术语与概念。
§2.4 开放谐振腔模式衍射理论 了解衍射积分理论，掌握基模参数的计算公式，熟悉高阶模的特点。
G0 ln(1T)
2l
不需要初始从腔外输入微弱场以触发自激振荡。 腔内初始一个光子的微弱自发辐射即可以使激光器振荡。
2.2 开放光学球面谐振腔的稳定性
2.2 开放光学球面谐振腔的稳定性
1） 光线变换矩阵
r
腔内任一傍轴光线在某一给定的横截面内都可以由矩阵 来表征： r为光线离轴线的距离、 为光线与轴线的夹角。


3

M
反
1
射
:
r5


5


1


2
/
R
1
0
1

r4


4


T R1
r4


4

2.2 开放光学球面谐振腔的稳定性
傍轴光线在腔内完成一次往返，总的坐标变换为 1 0 1 0
r5 5 R 2 1 1 1 0L 1 R 2 2 1 1 0L 1 r1 1 C AD B r1 1 T r1 1
考虑损耗： II0e(G 0 )l为 损 耗 系 数
2.1 光学谐振腔概论
I I0e(G0)lI E2 E(l) E0e(G0)l /2ikl
E (n ) E 0 r 1 n r 2 n t1 t2 e ((G 0 )l/2 ik l)(2 n 1 )
§2.5 一般球面稳定腔模式
§2.6 非稳腔 掌握共轭像点的计算方法，了解损耗的计算方法。
激光产生的三个前提条件（激光器的基本结构）
激光工作物质：其激活粒子(原子、分子或离子)有适合于 产生受激辐射的能级结构，能够实现粒子数反转，产生受 激光放大
激励源：能将低能级的粒子不断抽运到高能级，补充受激 辐射减少的高能级上粒子数，使激光上下能级之间产生集 居数反转
1



1

P1
1 r1
P2
2
r2
2.2 开放光学球面谐振腔的稳定性
近轴光线在球面镜上反射的变换矩阵
2 1 2 ； 2 2

1 a r c s i n ( r1 / R ) r1 / R


规定：光线出射方向在腔轴线的上方时， 为正；反之，为负。
当凹面镜向着腔内时，R取正值；
当凸面镜向着腔内时，R取负值。
2.2 开放光学球面谐振腔的稳定性
用一个二阶方阵描述入射光线和出射光线的坐标变换。该 矩阵称为光学系统对光线的变换矩阵T。
r2


2


A

C
B D
n0
n0
e(G0)l/2ikl E0t1t2 1r1r2e(G0)l2ikl
2.1 光学谐振腔概论
FP腔输出光场：E

E 0 t1 t 2
e (G 0 )l / 2 ikl 1 r1 r2 e (G 0 )l 2 ikl
2.1 光学谐振腔概论
1）光波模式
光学谐振腔内可能存在的电磁波的本征态称为腔的模式
腔的模式也就是腔内可区分的光子的状态。同一模式内 的光子，具有完全相同的状态（如频率、偏振等）。
腔内电磁场的本征态（模式）由麦克斯韦方程组及腔的 边界条件决定。一旦给定了腔的具体结构，则其中振荡 模的特征也就随之确定下来——腔与模的一般联系。

G
0

c 2l

q（ 光 学 正 反 馈 条 件 ） ln(r1r2 （) 稳 定 振 荡 条 件 ）
l
2.1 光学谐振腔概论
光强反射率：R(1) r12； R(2) r22； ri振幅反射率
G0 ln(R(1)R(2))
2l 全反镜R(1) 1； 部分透射R(2) 1T


2

R
1

2 R2
1
2L R1



2L 2L 2L
D



R1
1
R1
1
R2

2.2 开放光学球面谐振腔的稳定性
光线在腔内往返传输n次时





r
n n
1 1


T
n
r1
z方向开放两维矩形谐振腔
n 4 /c2
y方向或x方向限制去掉，一维谐振 腔，F-P结构，模式密度将变为一个 常数——光学谐振腔
2.1 光学谐振腔概论
开零腔的中横的电振磁荡波模，式m、以nT、EMq为mn正q表整征数。，T其E中M表q为示纵纵模向指电数场，为m、
n为横模指数。模的纵向电磁场分布由纵模指数表征，横向 电磁场分布与横模指数有关。
q

q 2cLq

c 2L
2 2L q2L q q
q
2
L'一定的谐振腔只对一定频率的光波才能提供正反馈，使之谐 振； F-P腔的谐振频率是分立的
2.1 光学谐振腔概论
腔光学长度为半波长的整数倍 L l q q （驻波条件）
2）光线在谐振腔中往返一周变换矩阵
由曲率半径为R1和R2的两个球面镜M1和M2组成的共轴球面 腔向M，2腔方长向为行L进，。开始时光线从M1面上出发（以M1为参考 ）
2.2 开放光学球面谐振腔的稳定性
M
传
1
输
到
M
2
:
r2


2


1

0
L 1

r1


1
2.1 光学谐振腔概论
麦克斯韦方程的本征解的电场分量
Ex
(
x,
y,
z,
t)

E0
sin

m
a
x

sin

n
b
y

cos

p
l
z

e

i
m
,n
,
p
t
Ey(x,
y,
z,t)

E0
cos

m
a
x

sin
sin

p
l
)l
cos(2kl )

0


2
kl

2
q(q

0,1, 2, 3,L
L
)

k

q l
1
r1 r2 e (G 0 )l

0

G0



ln(r1r2 ) l

q

cq 2l c :介质中的波速 l :腔长

FP腔能形成自激振荡的条件
q







r2 2

r1
1 f
r1 1

r2


2


1

1
f
0
1
r1


1

1
2
r1
r2
P1 P2
2.2 开放光学球面谐振腔的稳定性
2.2 开放光学球面谐振腔的稳定性
2.2 开放光学球面谐振腔的稳定性

2


2 r1 R


1


r2 r1

1
2
r2


2


1

2
R
0
1
r1


1

r1 r2
2.2 开放光学球面谐振腔的稳定性
近轴光线通过焦距为f的薄透镜的变换矩阵
2
2.1 光学谐振腔概论
L l q q
2
达到谐振时，腔的光学长度应为半波长的整数倍。满足此 条件的平面驻波场称为平行平面腔的本征模式
腔内光强沿z轴的分布不是均匀的，而是强弱相间地分布着。 光强最强的明亮区，称为波腹；最弱的黑暗区，称为波节。
将由整数q所表征的腔内纵向光场的分布称为腔的纵模，不 同的q相应于不同的纵模，或相应于驻波场波腹的个数。
r 振幅反射率，t振幅透射率
2.1 光学谐振腔概论
E (n ) E 0 r 1 n r 2 n t1 t2 e ((G 0 )l/2 ik l)(2 n 1 )
出射的光场E1~En振幅叠加：

EE(n)
Er r t t e
nn
(2n1)((G0)l/2ikl)
02 2 12


1





1
r r e (G0 )l 2ikl
12

0
自 激 振 荡 ： E / E0


1