第 九 章 压 杆 稳 定一、选择题1、一理想均匀直杆受轴向压力P=P Q 时处于直线平衡状态。在其受到一微小横向干扰力后发生微小弯曲变形，若此时解除干扰力，则压杆（ A ）。A 、弯曲变形消失，恢复直线形状；B 、弯曲变形减少，不能恢复直

11-1 两端为铰支座的细长压杆，如图所示，弹性模量E=200GPa，试计算其临界荷载。（1）圆形截面，25,1d l==mm m；（2）矩形截面2400,1h b l===m m；（3）16号工字钢，2l=ml解：三根压杆均为两端铰支的细

第十一章 压杆稳定详解

工程力学第11章 压杆稳定

第十一章 压杆稳定是非判断题1 压杆失稳的主要原因是由于外界干扰力的影响。（ ）2 同种材料制成的压杆，其柔度愈大愈容易失稳。（ ）3 细长压杆受轴向压力作用，当轴向压力大于临界压力时，细长压杆不可能保持平衡。（ ）4 若压杆的实际应力小于

第十一章 压杆稳定是非判断题1 压杆失稳的主要原因是由于外界干扰力的影响。（ ）2 同种材料制成的压杆，其柔度愈大愈容易失稳。（ ）3 细长压杆受轴向压力作用，当轴向压力大于临界压力时，细长压杆不可能保持平衡。（ ）4 若压杆的实际应力小于

11-1 两端为铰支座的细长压杆，如图所示，弹性模量E=200GPa，试计算其临界荷载。（1）圆形截面，25,1d l==mm m；（2）矩形截面2400,1h b l===m m；（3）16号工字钢，2l=ml解：三根压杆均为两端铰支的细

第11章压杆稳定[内容提要]稳定问题是结构设计中的重要问题之一。本章介绍了压杆稳定的概念、压杆的临界力-欧拉公式，重点讨论了压杆临界应力计算和压杆稳定的实用计算，并介绍了提高压杆稳定性的措施。11.1 压杆稳定的概念工程中把承受轴向压力的直

(2)不稳定平衡： 系统处于平衡状态。若稍离平衡位置，将 出现使系统不再回复到原有平衡位置(或进一步偏离平衡 位置)的倾覆力，则称系统原有的平衡状态是不稳定的。(3)临界平衡 ：

σ crσ cr= a −bλσ σs pσ cr=σ sσcr=π 2E λ2O 小 λ0 中 λp 大 λ柔柔柔度度度压压压杆杆杆可见：压杆的临界应力随着其柔度的增大而减小§1

此微分方程的通解为式中A，B——积分常数，可由杆的边界条件来确定。 杆的边界条件为：x=0和x=l时，v=0。代入式（f），得其中第2个式子只有在A=0或sin kl=0时才成立。

用应力表示的压杆稳定性条件25 crnst st 第四节3. 折减系数法压杆稳定条件与合理设计 st 稳定条件为： st 为稳定许用压应力 为许用压应力 1, 称为

09工程力学答案第11章压杆稳定11-1 两端为铰支座的细长压杆，如图所示，弹性模量E=200GPa，试计算其临界荷载。（1）圆形截面，25,1d l==mm m；（2）矩形截面2400,1h b l===m m；（3）16号工字钢，2l=

材料力学工程实例工程实例压杆的稳定性试验压杆的平衡压力小于临界力压力大于临界力压杆丧失直 线状态的平衡， 过渡到曲线状态 失稳 的平衡。 屈曲压力等于临界力§11-2 细长压杆的临

09 工程力学答案第11 章压杆稳定11-1两端为铰支座的细长压杆，如图所示，弹性模量 E=200GPa 试计算其临界荷载。(1) 圆形截面，d 25mml 1m ； ( 2)矩形截面h 2b 400ml 1m ；( 3) 16号工字钢，I

第十一章 压杆稳定是非判断题1 压杆失稳的主要原因是由于外界干扰力的影响。（ ）2 同种材料制成的压杆，其柔度愈大愈容易失稳。（ ）3 细长压杆受轴向压力作用，当轴向压力大于临界压力时，细长压杆不可能保持平衡。（ ）4 若压杆的实际应力小于

AA能承担的外力F不J KJ K 断降低。GG OO O(b) (b)FJ ：极值点荷载GJK 曲线所描述y 0y 0的失稳现象称为极值点失稳§ 11—2 两端铰支理想细长压杆的临

第二节 细长压杆的临界力一、两端铰支细长压杆的临界力取X截面研究弹性范围内的挠曲线方程：d2y dx2M (x) EIPlj EIy;令 Plj EIk 2 ,则有 d 2 y d

第十一章 压杆稳定11-1 图示压杆在主视图a 所在平面内，两端为铰支，在俯视图b 所在平面内，两端为固定，材料的为Q235钢，弹性模量GPa 210=E 。试求此压杆的临界力。(a )(b )解：在主视图所在平面内，如图(a)所示，压杆的

2 EI(0.5l ) 2 2 EI(2l ) 2FPcr 2 EIl2长度系数μμ=1μ0.7μ=0.5μ=2μ=10.5lCl动脑又动笔【例1】求图示的结构的临界荷载。A