0h1riA ,ttr A i,ttr 3 A i,ttr 5 A i 1234n’ n n’1‘ 2‘ 3‘ttA i,ttr 2 A i,ttr 4 A i,ttr 6 A i 诸透射光束在定域面P点的光矢量大小:ω是光波的角频率，δ0
2. 光的干涉与相干性第2章 光的干涉与相干性§ 2.1 波动叠加与光的干涉 § 2.2 分波面干涉 § 2.3 分振幅干涉 § 2.4 分振幅多光束干涉2. 光的干涉与相干性2.1 波动叠加与光的干涉§ 2.1 波动叠加与光的干涉1. 波
该式反映了能量守恒的普遍规律，即反射光强与 透射光强之和等于入射光强。It 1 1 F sin22Ii(43)Ir F sin221 F sin2 I i(41)2（1）互补性 若反射光因干涉加强，则透射光必因干涉而减弱， 反之亦然。
阿尔弗雷德.珀罗 Alfred Perot (1863-1925)1897年发明 法布里—珀罗空腔谐振器20世纪50年代中期，肖洛与美国著名物理学家汤斯共同研究微波激射问题。 当汤斯提出受激辐射放大原理时，肖洛第一个提出运用没有侧壁的开放式
❖ 9.多光束干涉条纹有什么特点?为什么 会出现这样的特点?参考题：3.3，3.6补充题：如图， S1 50, 0, S2 50, 0, 0.5m,x0 1000mm, y0 500mm 1． 求 1, 2 面上干涉强度分布。 2． 1,
缝数为25000条的光栅的分辨本领约为0.1埃。底边长5厘米的重火石玻璃棱镜的分辨本领1埃。小结：法布里—珀罗干涉仪I A 1 1 I i 1 R 1 F sin 2 22t 2 1 0.8 I( 0.9 ) I
xD n d00四、干涉条纹的位置I I1 I 2 2 I1 I 2 cosD I I1 I 2 2 I1 I 2 cos(R nx) d0x I（1）明条纹d 0D
瑞利判据在这里指的是，两个等强度波长的亮条纹只 有当它们的合强度曲线中央极小值低于两边极大值的 81％时，才算被分开。GFIM0.81I M(2)分辨本领如果不考虑标准具的吸收损耗
由于F－P干涉仪产生的条纹非常细锐、明亮，所以它的分 辩能力很强。2、激光器的谐振腔，用于选模（选频）。nE t1 E t24.1.1 干涉场的强度公式E0由图中可知，平板下表面出
讨论:条纹的强度分布随反射率R的变化：1、当反射率R很小时，透射光IM=I0, Im—>I0 ，条纹对 比度非常低，趋近于零。 2、当反射率R增大时，情况就有很大的不同1）随
各个原子或每个原子各次发射光波在位相上是互 不相关连的。 即式中的10和20都不是常量，而是在[0，2π ] 区间内等概率地无规则跳跃，跳跃频率也是高达 108 S－1的随机量。
Chapter4. 多光束干涉与光学薄膜4.1 平行板的多光束干涉 4.2 Fabry-Perot干涉仪h14.1 平行板的多光束干涉h2求解多光束干涉光波的叠加原理，观察屏上的波前函数为：U ~ ( x ,y ) U ~ 1 ( x ,y
电子科技大学二零壹零至二零壹壹学年第一学期中考试 物理光学（90分钟） 开卷 总分100分 考试日期 2010年11月 4 日一、 选择题（每小题2分，共30分）1. 自然光正入射，其反射光为 D 。A ．椭圆偏振光B ．线偏振光C ．部分
其中对应同一种波长，如l=5.46x10-7m，m1，m2，m3对应的 h1，h2，h3分别称为1，2，3…级滤波片。2、透射波长半宽度已知，条纹的位相半宽度＝ 21－思路：寻找出
物理光学期末复习重点物理光学复习要点第一章 光的电磁理论一、电磁理论1.光是电磁波，具有波动和粒子的两重性质，称为波粒二象性。2.物理光学是从光的波动性出发来研究光在传播过程中所发生的现象的学科，所以也称为波动光学。3. Maxwell 方
当前测试题类型：单选1.两束强度均为IO的光波在空间相遇，两束光为相干光并发生干涉现象。在光束重叠区域 内，用光强度探测器测量光强度的大小，所测量的光强最大值是rA:IOB:厂2I0C:"3I0CD:4I02.在杨氏双缝干涉实验中，两条缝的
2mSR为标准具常数或自由光谱范围。自由光谱范围类 2的(m-1)级条纹似于卡尺的最大量程。1的m级条纹15(3). 分辨极限和分辨本领（能分辨的最小波长差）当1和2差值非常小的时，它们产生的 干涉条纹将非常靠近，如果两个条纹合 成的结果被
