结束 目录飞船的飞行时间也可以这样求得：对于飞船 上的观察者来说，从地球出发及到达月球这两事 件都发生在飞船上，他所测得的时间为固有时间 τ0由时间膨胀公式可得:τ02 v 2 = Δ t 1 c 2 = 4.27 1 0.3 = 4.08
y yz zt tu c2x1 u2 c2伽利略变换u c x x ut(1 u2 ) 1 y yc2z z t t2. uc 变换无意义 速度有极限例4-1 地面参考系S中，在x＝1.0×106 m处，于 t＝0.02 s时刻爆炸了一颗炸
则由t1'=t1，t2'=t2得在S'系中Dt'=t2'-t1'=t2-t1=Dt2020/10/3Ocean University of China10第3章 相对论第一篇 力学基础经典力学的绝对时空观•长度：关于长度的定义及长度测量的说
1. 伽利略变换与绝对时空观第18章 相对论伽利略相对性原理：惯性系内部进行的任何力学实 验无法决定该参考系是处于静止还是匀速运动状态。从力学角度看，所有惯性系等效讨论哪个参考系绝对静止没有意义， 否定了绝对参考系不同参考系对同一事件的描述
实测 N0未找到绝对的惯性参考系。*18-3 狭义相对论的基本原理 洛伦兹变换1）相对性原理 一切物理规律对所有惯性参考系等价。2) 光速不变原理 在所有的惯性系中，光在真空中传播的速率 具有相同的值 c c = 2.99792458×10
2. c 为一切可作为参考系的物体的极限速率， 即两个物体之间的相对速度只能小于c 。 22[例]在S系中观察到的两事件发生在空间同一地点， 第二事件发生在第一事件以后两秒钟，在S'系中观察 到第二事件是在第一事件三秒钟以后发生的。求：在S
解：l l01u2 c2＝ 101－ （ 3103/3108)2 9.999999m9995.6-3 狭义相对论的时空观讨论例3：一根直杆在S系中，其静止长度为l，与x轴的夹角为。试求：在S'系中的长度和它与x’轴的夹角。两惯性系相对运动速
S 中的一只钟 x 0原时xx ut 1 u c2 2t t t 2 t1 观测时间t t 2 t 1 t1 t2 1 u2 t2u u x t1 2 x 2 c c 1 u2 c 2 1 u2
一个物理过程用相对于它运动的惯性系上的标准时钟测量到的时间（两地时）。用t 表示。vy 0vz 056-3 狭义相对论的时空观一、同时的相对性事件1S 系( x1, t1)事件2
——约利致普朗克的信-- 精品--两朵乌云： 1. 迈克尔孙 — 莫雷实验的“零结果”2. 黑体辐射的“紫外灾难” 三大发现：实验结果与 理论不符1. 电子：1894年，英国，汤姆
相对论讲座大学物理讲座－－ 相对论孙秋华哈尔滨工程大学理学院 孙秋华相对论讲座 教学要求1.掌握爱因斯坦两条基本假设2.掌握洛伦兹变换；熟练掌握狭义相对论的时空观解决 问题。 3.
vx 0.8c（3）根据所选坐标系确定要求物理量u 0.6cvx vx u1u c2vxss' 0.8c 0.6c 1 (0.8 0.6) 0.95c孙秋华x (x')坐标系 s s'看见船x1 t1船撞上彗星 看见彗星x3
u弟 a. e 弟f 0. x2 x1X X推 导在S’系中 ：在S系中 ： 固有时间 0 t2 t1u t (t 2 x) c 当x2 x1时，t2
物理学家感到自豪而满足，两个事例：在已经基本建成的科学大厦中，后辈物理学家只要 做一些零碎的修补工作就行了。也就是在测量数据的 小数点后面添加几位有效数字而已。——开尔芬（1899
.1.2.3.4.5.6.7.8.9.10.11.12.13.14.15.16.17.18.19.20.21.22wk.baidu.com.23.24.25.26.27.28.29
9二、洛伦兹变换(Lorentz Transformation)xx vt 1 v2 c2y yz zttv c2x1 v2 c2x x vt 1 v2 c2y yz zt tv
20②当 u时c，略变换：x x uty yz zt t1u c2 2洛 1仑兹变换可以简化为伽利x x ut y y z z t t即伽利略变换是洛仑兹变换在低速时的近似。可见洛仑兹变换有更为普遍的意义。性系都是等价的。--伽利略相对性原
在S’系测量，光讯号从发射到 接收所用时间u d S’△t’=2d/c 问题：光讯号钟o S系从地面S系来测量,这个时间 间隔△t又是多少呢?X反射镜uu光讯号钟0 (X1,t1)地面S系u(x2,t2)X由光速不变原理和三角形勾股定理可得
