2°斜截面上的正应力：全应力矢量p N 在外法线方向n 上的投影即为斜截面上的正应力σN ：=r r m n ⋅r r r r r r nσ=n p n ⋅()()x y z p ip j p k li j k ++++(){}{}x T

第十章弹性力学空间问题知识点空间柱坐标系空间轴对称问题的基本方程空间球对称问题的基本方程布西内斯科解分布载荷作用区域外的沉陷弹性球体变形分析热应力的弹性力学分析方法坝体热应力质点的运动速度与瞬时应力膨胀波与畸变波柱坐标基本方程球坐标的基本方

第一章绪论1、所谓“完全弹性体”是指（B）。A、材料应力应变关系满足虎克定律B、材料的应力应变关系与加载时间、历史无关C、本构关系为非线性弹性关系D、应力应变关系满足线性弹性关系2、关于弹性力学的正确认识是（A）。A、计算力学在工程结构设计

第四章应力和应变关系知识点应变能原理应力应变关系的一般表达式完全各向异性弹性体正交各向异性弹性体本构关系弹性常数各向同性弹性体应变能格林公式广义胡克定理一个弹性对称面的弹性体本构关系各向同性弹性体的应力和应变关系应变表示的各向同性本构关系一

第十章弹性力学空间问题知识点空间柱坐标系空间轴对称问题的基本方程空间球对称问题的基本方程布西内斯科解分布载荷作用区域外的沉陷弹性球体变形分析热应力的弹性力学分析方法坝体热应力质点的运动速度与瞬时应力膨胀波与畸变波柱坐标基本方程球坐标的基本方

应力应变关系弹性模量 ||广义虎克定律1.弹性模量对于应力分量与应变分量成线性关系的各向同性弹性体,常用的弹性常数包括:a 弹性模量单向拉伸或压缩时正应力与线应变之比,即b 切变模量切应力与相应的切应变之比,即c 体积弹性模量三向平均应力与

第五章弹性力学的求解方法和一般性原理一.内容介绍通过弹性力学课程学习，我们已经推导和确定了弹性力学的基本方程和常用公式。本章的任务是对弹性力学所涉及的基本方程作一总结，并且讨论具体地求解弹性力学问题的方法。弹性力学问题的未知量有位移、应力和

【1-4】应力和面力的符号规定有什么区别？试画出正坐标面和负坐标面上的正的应力和正的面力的方向。【解答】应力的符号规定是：当作用面的外法线方向指向坐标轴方向时（即正面时），这个面上的应力（不论是正应力还是切应力）以沿坐标轴的正方向为正，沿坐

弹性力学应力理论

求得平面应力表示的平衡微分方程：x xyx yfx0；y yxy xfy0。说明：1.平衡方程仅反映物体内部的平衡，当应力分量满足平衡方程，则物体内 部是平衡的。2.平衡方程也反映

《弹性理论及其工程应用》课程三级项目说明书学生姓名：李志鹏专业班级： 10级工设一班指导教师：周庆田得分：一、设计任务使用matlab 软件对端部受集中载荷的悬臂梁进行数值分析具体内容1. 对悬臂梁进行应力及位移分析，并以云图形式给出结果。

4.应力边界条件: 5.位移边界条件:ui u0j在Su上6.连续性条件：弹塑性区交界面上 15个未知量，15个方程，可按位移法或应力法求解，比弹性求解还困难。§4.5理想塑性材

y zzx2 xy2 yz2 zx1 2ii jjijij1 2I12 ijijx xy zx I3 xy y yz eijk1i2j3kzx yz z xyz 2xyyzzx x

2-16设有任意形状的等厚度薄板，体力可以不计，在全部边界上(包括孔口边界上)受有均匀压力q 试证q y x -==σσ 及0=xy τ能满足平衡微分方程、相容方程和应力边界条件，也能满足位移单值条件，因而就是正确的解答。证明： （1）将应

弹性力学公式总结

u |x=l = 0, v |x=l = 0∂u ∂v = 0, =0 ∂y x=l ∂x x=lσ x ⋅ (−sin β ) +τ xy ⋅ cos β = 0 σ y

§2.4 应力状态1•应力状态对于结构强度是十分重要的。•为了探讨各个截面应力的变化趋势，确定可以 描述应力状态的应力参数。 如果应力张量能够描述一点的应力状态，则 1. 应力张量

弹塑性力学定理和公式应力应变关系弹性模量 ||广义虎克定律1.弹性模量对于应力分量与应变分量成线性关系的各向同性弹性体,常用的弹性常数包括:a 弹性模量单向拉伸或压缩时正应力与线应变之比,即b 切变模量切应力与相应的切应变之比,即c 体积弹

( ) ( e 1 ) (1) ( e 2 ) ( 2 ) ( e 3 ) ( 3 ) ( e 1 (1) e 2 ( 2 ) e 3 ( 3 ) )Chapter 3

弹性力学课后答案第二章习题的提示与答案2－1 是2－2 是2－3 按习题2－1分析。2－4 按习题2－2分析。2－5 在的条件中，将出现2、3阶微量。当略去3阶微量后，得出的切应力互等定理完全相同。2－6 同上题。在平面问题中，考虑到3阶微