第三章 非稳态导热习题例3.1一腾空置于室内地板上的平板电热器，加在其上的电功率以对流换热和辐射换热的方式全部损失于室内。电热器表面和周围空气的平均对流换热系数为h ，且为常数，室内的空气温度和四壁、天花板及地板的温度相同，均为t f 。电

传热学--第三章第三节一维非稳态导热问题§3 — 3 一维非稳态导热的分析解本节介绍第三类边界条件下：无限大平板、无限长圆柱、球的分析解及应用。如何理解无限大物体，如：当一块平板的长度、宽度>> 厚度时，平板的长度和宽度的边缘向四周的散热对

计算传热学程序报告题目：一维非稳态导热问题的数值解姓名：学号：学院：能源与动力工程学院专业：工程热物理日期：2014年5月25日一维非稳态导热问题数值解求解下列热传导问题：⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧=====≤≤=∂∂-∂∂1,10),(,1),0(0

计算传热学程序报告题目：一维非稳态导热问题的数值解姓名：学号：学院：能源与动力工程学院专业：工程热物理日期：2014年5月25 日一维非稳态导热问题数值解求解下列热传导问题:1. 方程离散化对方程进行控制体积分得到: 非稳态项：选取T随x阶

0th(mH)3实际散热量7. f 假设整个肋表面处于肋基温度下的散热量8. 肋面总效率0Ar f AfAr Af2021/1/144第三章 非稳态热传导2021/1/145主要内

一维非稳态热传导热源反问题研究摘要本文是关于热传导的正反问题的研究，即利用偏微分方程中典型热传导方程t时刻温度分布与热源位置。求解含有内热源的金属细杆本文从解偏微分方程出发，由已知条件最终得出温度分布函数及热源位置函数并建立了两个数学模型。

第三章_一维稳态和非稳态导热

V FoV1 BiV 1n FoV 01 90 60 ln 3.885 10 3 535.25 300 60显然， V 3.885 10 3 0.03333

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弗兰克著《传热和传质基本 原理》第六版，葛新石翻译������=∈∀Байду номын сангаас= ������0 = ������1������=0= ��������

“非稳态导热”例题例题1：一温度为20℃的圆钢，长度为0.3m ，直径为60mm ，在一温度为1250℃的加热炉内被加热。已知圆钢的导热系数为35 W/(m ∙K)，密度为7800kg/m 3，比热容为0.460kJ/(kg ∙K)，加热炉

计算传热学程序报告题目：一维非稳态导热问题的数值解：学号：学院：能源与动力工程学院专业：工程热物理日期：2014年5月25日一维非稳态导热问题数值解求解下列热传导问题：⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧=====≤≤=∂∂-∂∂1,10),(,1),0(0)0

第三章 非稳态导热习题例一腾空置于室内地板上的平板电热器，加在其上的电功率以对流换热和辐射换热的方式全部损失于室内。电热器表面和周围空气的平均对流换热系数为h ，且为常数，室内的空气温度和四壁、天花板及地板的温度相同，均为t f 。电热器假

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第三章 非稳态导热习题例一腾空置于室内地板上的平板电热器，加在其上的电功率以对流换热和辐射换热的方式全部损失于室内。电热器表面和周围空气的平均对流换热系数为h ，且为常数，室内的空气温度和四壁、天花板及地板的温度相同，均为t f 。电热器假

特征长度在计算时很容易出错，大家要非常注意时间常数：时间常数常被用来说明导热体温度随流体温度变化快慢的指标，取决于几何参 数、物性参数及换热条件。七、集总参数法傅里叶数的物理意义：

第三章 非稳态导热习题例3.1一腾空置于室内地板上的平板电热器，加在其上的电功率以对流换热和辐射换热的方式全部损失于室内。电热器表面和周围空气的平均对流换热系数为h ，且为常数，室内的空气温度和四壁、天花板及地板的温度相同，均为t f 。电

31/529021/4/16上式左端仅与τ有关，右端仅与x有关。要使上式对于 在τ与x的定义区域内的任何一个τ及x均成立，只有当等 式两端各自等于一个常数（记为D）时才可。于是有：

qv 2 dt r r C1 dr 2qv 2 t r C1 ln r C2 4根据边界条件，在r=0时， dt/dr=0。可得C1=0；利用另一 个边界条件，在r=

无限大平板的非稳态导热当Fo ≥ 0.2时，可取θ (x,τ )θ0=β12 sin β1 + sin β1 cos β1cos β1x δe − β12 ⋅Fo 只与Bi