分振幅法

17-1相干光 分波阵面法干涉

第二讲：分振幅法干涉

分振幅干涉.ppt

第j级明条纹( 2d 0 n2 cos i2 (2 j ) 2 2 2 4cosi2 1 i2 i2 ...... 2! 4!n1 2 (2 j 1) i1 )

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应当指出，当平板表面的反射率很低时，两 支透射光的强度相差很大，因此条纹的可见度很 低，而与其相比，反射光的等倾干涉条纹可见度 要大得多。(3)透射光的等倾干涉条纹下图绘出了对于空

lek e k 1h(2)棱边处，e=0,=/2，出现暗条纹有“半波损失 ” (3)实心劈尖任意相邻明条纹对应的厚度差：e ek 1 ek 2n2(4)任意相邻明条纹(或暗条纹

2nd 02 k 0油膜 水n=1.40 n=1.332ne 0 k12物理学2ne 2 1.4 0.316 103 884.8 0 k1 k1 k1 2 2 2白光:

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(5) 透射图样与反射图样互补。152021/3/11二、 等倾干涉P两条光线的光程差n2AB BC n1AD2e n22 n12sin2i 2n2ecos•SeLEiDAγ CB

e13i屏幕fSMLn 观察等倾条纹的实验装置和光路14倾角i相同的光线对应同一条干涉条纹—等倾条纹 •条纹特点: • • • • • 形状一系列同心圆环 内疏外密 条纹间隔分布

结论： 厚度e 增加 K 变大 环向外 展 厚度e 减小 K 变小 环向内 吞条纹特点:2e n2 sin2 i 2等倾条纹• 形状: 一系列同心圆环 r环= f tgi• 条纹间

质，即n1<n2；②半波损失只发生在反射光中； ③对于三种不同的媒质，两反射光之间有无半波损 失的情况如下： n1<n2<n3 n1>n2>n3 n1

L每一层的光学厚 度都是 4H玻璃L17.3 由分振幅法产生的光的干涉—薄膜干涉例1:利用薄膜干涉可以提高光学器件的透光 率,为了增加透射率,求氟化镁膜的最小厚度. 已知 空气

只取两条光线，会聚形成 n1干涉叠加 — 振幅分割法干L涉.P’1 - 3 光程 薄膜干涉第1章 光的干涉1、光程 差分析：n2 n1CDADsin i n2sin n1AB BC

P2 第二亮纹 P1 第一亮纹P 中央亮纹P3 / 第一亮纹 P3 / 第二亮纹D讨论：1.条纹间距 条纹是等间距的，相邻亮（或暗）条纹间距都为 2.增大两狭缝之间的距离2a，条纹

l干光的光程差相同，对应一定k值的明或暗条纹。（等厚干涉）h ek ek1(2)棱边处，e=0,=/2，出现暗条纹有“半波损失” (3)实心劈尖任意相邻明条纹对应的厚度差：e ek

条纹增多 间距减小测量透镜的曲率半径 暗环半径测量波长检查平面玻璃是否平坦或凹透镜的曲率是否付合要求。 被检体例1 用氦氖激光器发出的波长为633.0nm的单色光做牛顿环实 验，测

平行平板的等倾干涉• 干涉场强度分布I (r) I1 I2 2 I1I2 cos() • 干涉条纹特点R40 4 d0d n22 n22 n12 sin 2 n12 sin 2 i