第一章习题1 . 液体与固体及气体比较各有哪些异同点？哪些现象说明金属的熔化并不是原子间结合力的全部破坏？ 答：（1）液体与固体及气体比较的异同点可用下表说明相同点 不同点液体 具有流动性，不能承受切应力；远程无序，近程有序 固体 具有自由

合肥工业大学 考研 材料成型基本原理课件12

第十九章思考与练习1．主应力法的基本原理和求解要点是什么？答：主应力法（又成初等解析法）从塑性变形体的应力边界条件出发，建立简化的平衡方程和屈服条件，并联立求解，得出边界上的正应力和变形的力能参数，但不考虑变形体内的应变状态。其基本要点如下

材料成型基本原理课件_3

第二章凝固温度场4. 比较同样体积大小的球状、块状、板状及杆状铸件凝固时间的长短。解：一般在体积相同的情况下上述物体的表面积大小依次为：A 球根据 K R =τ 与 11A V R = 所以凝固时间依次为： t 球>t 块>t 板>t 杆。

.材料成型力学原理部分第十四章金属塑性变形的物理基础1、塑形成形：利用金属的塑性，使金属在外力作用下成形的一种加工方法，亦称金属塑性加工或金属压力加工。2、金属塑性成形的优点：生产效率高、材料利用率高、组织性能亦改变、尺寸精度高。3、塑性成

字号：[ 放大、标准]塑性成形：是利用金属的塑性，在外力作用下使金属发生塑性变形，从而获得所需形状和性能的工件的一种加工方法，因此又称为塑性加工或压力加工。塑性：是指金属材料在外力作用下发生变形而不破坏其完整性的能力。与其他加工方法相比，金

第二篇：材料成型力学原理第十三章思考与练习简述滑移和孪生两种塑性变形机理的主要区别。答：滑移是指晶体在外力的作用下，晶体的一部分沿一定的晶面和晶向相对于另一部分发生相对移动或切变。滑移总是沿着原子密度最大的晶面和晶向发生。孪生变形时，需要达

第一章液态金属的结构与性质习题1 .液体与固体及气体比较各有哪些异同点？哪些现象说明金属的熔化并不是原子间结合力的全部破坏？（2）金属的熔化不是并不是原子间结合力的全部破坏可从以下二个方面说明：①物质熔化时体积变化、熵变及焓变一般都不大。金

点存在两族正交的滑移线族。根据这一原理结合边界条件可解出滑移线场和 速度场，从而求出塑变区内的应力状态和瞬时流动状态，计算出力能参数。3．上限法 从变形体的速度边界条件出发，对塑变

2）液态金属的性质：具有粘度和表面张力。2. 液态金属的凝固 液态金属由液态转变为固态的过程，包括形核和长大两个过程。得到的凝固组织（铸态晶粒形态、大小、 分布、缺陷等）取决于成分

普通高等教育“十一五”国家级规划教材 《材料成形基本原理》［凝固成形］： 熔炼金属，并将熔融金属浇注、压射或吸入铸型型腔中，凝固 成为一定形状和性能的铸件。合肥工业大学材料科学与工

第十三章思考与练习简述滑移和孪生两种塑性变形机理的主要区别。答：滑移是指晶体在外力的作用下，晶体的一部分沿一定的晶面和晶向相对于另一部分发生相对移动或切变。滑移总是沿着原子密度最大的晶面和晶向发生。孪生变形时，需要达到一定的临界切应力值方可

第一章1.液体与固体及气体比较的异同点2.长程无序是指液体的原子分布相对于周期有序的晶态固体是不规则的，液体结构宏观上不具备平移、对称性。有序是指相对于完全无序的气体，液体中存在着许多不停“游荡”着的局域有序的原子集团3．如何理解实际液态金

第二章凝固温度场4. 比较同样体积大小的球状、块状、板状及杆状铸件凝固时间的长短。解：一般在体积相同的情况下上述物体的表面积大小依次为：A 球根据 K R =τ 与 11A V R = 所以凝固时间依次为： t 球>t 块>t 板>t 杆。

2020/9/15由Sx Sy106 28.56 .03Sz18.71则σ Sx • l S y • m Sz • n 26.04 （MPa）τ2 S2 σ2 S 111.76 τ

第一章习题1 . 液体与固体及气体比较各有哪些异同点？哪些现象说明金属的熔化并不是原子间结合力的全部破坏？（2）金属的熔化不是并不是原子间结合力的全部破坏可从以下二个方面说明：①物质熔化时体积变化、熵变及焓变一般都不大。金属熔化时典型的体积

第十三章思考与练习简述滑移和孪生两种塑性变形机理的主要区别。答：滑移是指晶体在外力的作用下，晶体的一部分沿一定的晶面和晶向相对于另一部分发生相对移动或切变。滑移总是沿着原子密度最大的晶面和晶向发生。孪生变形时，需要达到一定的临界切应力值方可

冲裁加工时，变形区集中在凸模与 凹模刃口连线为中心的狭窄区域。凸 模与凹模间隙的微小变化对变形区大 小及变形区内材料所受应力状态都有 很大影响。因此，凸、凹模间隙c 是 冲裁工艺计

段的区别与共同点. • 4 改善咬入的理论方法,实际可行的具体办法. • 5 会用不均匀变形理论,外端理论等解释轧制变形.•树立质量法制观念、提高全员质量意 识。20. 10.24