第八章电磁场势8.1 电磁场的势8.18.2 均匀非导电媒质中电磁场势满足的微分方程达朗伯方程8.3达朗伯方程的解推迟势8.4 推迟势的偶极展开8.5 电偶极辐射和磁偶极辐射8.6均匀导电媒质中电磁场满足的微分方程868.7均匀导电媒质中的

电偶极子辐射在靠近偶极子附近的电场和磁场是很复杂的。在较远的区域,电场线形成闭合线,这一区域称为辐射区,其间电场是涡旋场,涡旋电场在其周围感生磁场,这变化的磁场又产生变化电场,两者不断相互激发和相互感生,形成由近及远传播的电场。

电磁场与电磁波_电磁波的辐射_电偶极子辐射—远区场_

5-3 电偶极辐射解析

远场区近场区过渡区822电偶极子的近区场和远区场电磁辐射26页PPT

目录1 主要任务 (2)2 设计原理 (2)3 设计方案 (4)3.1影片动画所需函数 (4)3.2 绘图函数 (5)3.3 实现过程 (5)4 调试过程及结论 (6)4.1 电偶极子立体方向图 (6)4.2 电偶极子辐射图 (7)5 心得

电磁辐射机理,82偶极子的场,83辐射功率及电阻

• 电场与静电场中电偶极子的场相同，磁场与恒定磁场中元电流的场相同，似稳场。 电场与磁场相位相差 2CQU Sav Re E H 0 近区内主要是电磁能量交换，忽略波的

24电偶极辐射角分布： sin2表示电偶极辐射的 角分布，即辐射的方向 性电偶极矩横断面 90电偶极矩轴线方向 0, 辐射最强 没有辐射25总辐射功率PΡ S R 2

这个式子适用于l<<情形。若保持天线电流 I0 不变,则短天线的辐射功率正比于(l/)2 。29电磁能量不断向外辐射，电源 需要供给一定的功率来维持辐 射。辐射功率正比

2er1 r sine1 r e r 000 r sin H 3 I l e j r ( 1 j ) cos E r 2π 2r 2 3 r 3 l 3I j 1

振荡电偶极子附近的电磁场线p p0 cos t Bcc+ -+ + + + E E Bc章 静电场 第17第 章11 电磁波c库仑定律 1

E H坡印廷矢量 S v 同方向对于振荡电偶极子辐射波,可导出(自证推导) 平均辐射强度:p0 sin S 2 2 24 r v4 2上式表明: 1) 辐射具有方向性 2)

matlab结题报告(电偶极子的辐射场)————————————————————————————————作者：————————————————————————————————日期：电偶极子的辐射场背景与意义：对于一个带电体来说，如果正负电荷

电偶极子的辐射场背景与意义：对于一个带电体来说，如果正负电荷呈电偶分布，正、负电荷的重心不重合，那么讨论这种带电体的电场时，可以把它模拟成两个相距很近的等量异号的点电荷+q 和−q ，这样的带电系统称为电偶极子。实际生活中电偶极子的例子随处

电磁场与电磁波第八章 电磁辐射1电磁场与电磁波第八章 电磁辐射2● 产生电磁波的振荡源一般为天线。随着振荡源频率的提高使电 磁波的波长与天线尺寸可相比拟时，就会产生显著的辐射。●

syms x y; n=linspace(0.00,1.00,m);%%n在0~1中取m个值 for i=1:m; z=sqrt((1/(x^2+y^2)/2/pi/

的场称为感应场。若将 I dq jq代入近区场中dtER jIl2R3cosIlEj4R3sinIl得:ERql2R3cosqlE 4R3sinH 4R2 sin此结果与两个点电荷

syms x y T; K=linspace(-1.6,1.6,17); t=T/64 n= (t/T ); for i=1:17; z=sqrt((1/(x^2+

e j R I o A dl l 4π Re j r 0 I 4π r dv I d l ) (J由于 r l , 可认为 R 为常数 ,近似有R r ,于是